如果你也在 怎样代写广义相对论General Relativity PHYS515这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。广义相对论General Relativity又称广义相对论和爱因斯坦引力理论，是爱因斯坦在1915年发表的引力几何理论，是目前现代物理学中对引力的描述。广义相对论概括了狭义相对论并完善了牛顿的万有引力定律，将引力统一描述为空间和时间或四维时空的几何属性。特别是，时空的曲率与任何物质和辐射的能量和动量直接相关。这种关系是由爱因斯坦场方程规定的，这是一个二阶偏微分方程系统。
广义相对论General Relativity描述经典引力的牛顿万有引力定律，可以看作是广义相对论对静止质量分布周围几乎平坦的时空几何的预测。然而，广义相对论的一些预言却超出了经典物理学中牛顿的万有引力定律。这些预言涉及时间的流逝、空间的几何、自由落体的运动和光的传播，包括引力时间膨胀、引力透镜、光的引力红移、夏皮罗时间延迟和奇点/黑洞。到目前为止，对广义相对论的所有测试都被证明与该理论一致。广义相对论的时间相关解使我们能够谈论宇宙的历史，并为宇宙学提供了现代框架，从而导致了大爆炸和宇宙微波背景辐射的发现。尽管引入了一些替代理论，广义相对论仍然是与实验数据一致的最简单的理论。然而，广义相对论与量子物理学定律的协调仍然是一个问题，因为缺乏一个自洽的量子引力理论；以及引力如何与三种非引力–强、弱和电磁力统一起来。
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物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|The Geodesic Hypothesis
The Geodesic Hypothesis. The first step toward this explanation involves recognizing that if $m_{G}$ were really equal to $m_{l}$, then equation $1.3$ would imply that all objects in a given gravitational field experience the same acceleration, and thus that all objects would follow the same trajectory in a given gravitational field if launched from the same position with the same initial velocity, even if they differ in mass and/or other characteristics. Note that such a statement is not true in electrostatics: objects with different charges follow different trajectories in a given electric field, even if their initial positions and velocities are the same. But in the gravitational case, it is as if the trajectory were determined by the space through which the objects move rather than by anything about the objects.
But how can empty space determine a trajectory? In the two-dimensional space represented by a flat piece of paper, there is a unique path between any two points that has the shortest pathlength: that path is a straight line. In the two-dimensional space corresponding to the surface of a globe, the analogous paths are “great circles.” Indeed, in the two-dimensional space corresponding to the surface of any smooth convex threedimensional object, we can find the shortest path between two points by stretching a string tightly between those points. In a general space, we call the paths that represent the shortest (more technically, the extremal) distance between two points a geodesic. A space’s geometric characteristics therefore define unique geodesic paths in that space.’
The geodesic hypothesis of general relativity asserts simply that A free particle follows a geodesic in spacetime.
(where “a free particle” is one free of non-gravitational interactions). According to this hypothesis, a gravitational field shapes spacetime, which in turn specifies the geodesics that particles must follow.
The geodesic hypothesis makes sense only in spacetime, not in three-dimensional space. To see this, consider a thrown ball moving in a parabolic trajectory from point $A$ to point $B$ in the space near the earth’s surface. But I could also fire a bullet from point $A$ in such a way that it passes through point $B$ : because of its greater speed, such a bullet would follow a much shallower parabola between the points (see figure 1.1). But the definition of a geodesic implies that there should be a unique geodesic between points $A$ and $B$. Therefore the ball and bullet, even though both are “free,” cannot both be following a geodesic, contrary to the hypothesis!
物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|Why Gravitational Mass Is Inertial Mass
Why Gravitational Mass Is Inertial Mass. If we accept the geodesic hypothesis, then gravitational and inertial mass are the same thing, as I will now argue. Note that near the earth’s surface, the geodesic for an object released from rest is a trajectory where the object accelerates downward at a rate of $g=9.8 \mathrm{~m} / \mathrm{s}^{2}$. According to the geodesic hypothesis, this is the “natural” path for a free object to follow, analogous to the straight-line geodesic an object would “naturally” follow in deep space (far from any gravitating objects). Now in deep space, accelerating an object away from a straightline geodesic requires one to exert a force on the object. Analogously, if I hold an object at rest near the earth, I must exert an upward force on the object sufficient to accelerate it at a rate of $g=9.8 \mathrm{~m} / \mathrm{s}^{2}$ relative to the downward geodesic it naturally wants to follow. The magnitude of force required, according to Newton’s second law, is simply $m_{l} g$, where $m_{l}$ is the object’s inertial mass.
However, it is precisely the magnitude of the upward force required to hold an object at rest that scales and balances measure when we “weigh” an object. In Newtonian mechanics, we imagine this upward force to be balanced by (and equal in magnitude to) a “gravitational force” $m_{G} g$ acting on the object, and thus we imagine the scale to register the object’s “weight,” which (after division by $g$ ) yields the object’s gravitational mass $m_{G}$. But from the perspective of general relativity, the only real force acting on the object is the upward force (since a net force is required to accelerate an object relative to its geodesic), and that net force has a magnitude of $m_{l} g$. Therefore, when we think we are measuring an object’s gravitational mass using a scale, what we are really measuring its resistance to acceleration. So of course $m_{G}=m_{f}$ : they are really the same thing!
广义相对论代写
物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|The Geodesic Hypothesis
测地线假说。这一解释的第一步是认识到如果米G真的等于米l, 然后方程1.3这意味着给定引力场中的所有物体都经历相同的加速度，因此如果从相同位置以相同的初始速度发射，所有物体将在给定的引力场中遵循相同的轨迹，即使它们的质量和/或其他特征。请注意，这样的陈述在静电学中是不正确的：具有不同电荷的物体在给定电场中遵循不同的轨迹，即使它们的初始位置和速度相同。但在引力的情况下，就好像轨迹是由物体移动的空间决定的，而不是由物体周围的任何东西决定的。
但是，空旷的空间如何确定轨迹呢？在一张平面纸所代表的二维空间中，任何两点之间都有一条路径最短的唯一路径：这条路径是一条直线。在与地球表面对应的二维空间中，类似的路径是“大圆”。事实上，在任何光滑凸三维物体表面对应的二维空间中，我们可以通过在两点之间拉紧一根绳子来找到两点之间的最短路径。在一般空间中，我们将表示两点之间最短（更专业地说，是极值）距离的路径称为测地线。因此，空间的几何特征定义了该空间中独特的测地线路径。
广义相对论的测地线假设简单地断言自由粒子在时空中遵循测地线。
（其中“自由粒子”是没有非引力相互作用的粒子）。根据这一假设，引力场塑造了时空，而时空又指定了粒子必须遵循的测地线。
测地线假设仅在时空中有意义，在三维空间中无效。要看到这一点，请考虑一个从点沿抛物线轨迹移动的投掷球一个指向乙在地球表面附近的空间中。但我也可以从点发射子弹一个以这样的方式通过点乙：由于它的速度更快，这样的子弹会沿着两点之间的一条更浅的抛物线（见图 1.1）。但是测地线的定义意味着点之间应该有唯一的测地线一个和乙. 因此，球和子弹，即使两者都是“自由的”，也不能都遵循测地线，这与假设相反！
物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|Why Gravitational Mass Is Inertial Mass
为什么引力质量是惯性质量。如果我们接受测地线假设，那么引力和惯性质量是一回事，我现在将要论证。请注意，在地球表面附近，从静止状态释放的物体的测地线是物体以G=9.8 米/s2. 根据测地线假设，这是自由物体遵循的“自然”路径，类似于物体在深空（远离任何引力物体）“自然”遵循的直线测地线。现在在深空，加速一个物体远离直线测地线需要对物体施加一个力。类似地，如果我在地球附近保持一个静止的物体，我必须对物体施加一个向上的力，足以让它以G=9.8 米/s2相对于它自然要遵循的向下测地线。根据牛顿第二定律，所需的力的大小很简单米lG， 在哪里米l是物体的惯性质量。
然而，当我们“称量”一个物体时，衡量和平衡衡量的正是将物体保持在静止状态所需的向上力的大小。在牛顿力学中，我们想象这种向上的力由（并且大小等于）“引力”来平衡米GG作用在物体上，因此我们想象比例尺来记录物体的“重量”，它（除以G) 产生物体的引力质量米G. 但是从广义相对论的角度来看，唯一真正作用在物体上的力是向上的力（因为相对于测地线加速物体需要一个净力），这个净力的大小为米lG. 因此，当我们认为我们正在使用天平来测量物体的引力质量时，我们实际上是在测量它的加速度阻力。所以当然米G=米F: 他们真的是一回事！
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。