如果你也在 怎样代写热力学Thermodynamics MECH337这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。热力学Thermodynamics是物理学的一个分支，涉及热、功和温度，以及它们与能量、熵以及物质和辐射的物理特性的关系。这些数量的行为受热力学四大定律的制约，这些定律使用可测量的宏观物理量来传达定量描述，但可以用统计力学的微观成分来解释。热力学适用于科学和工程中的各种主题，特别是物理化学、生物化学、化学工程和机械工程，但也适用于其他复杂领域，如气象学。
热力学Thermodynamics从历史上看，热力学的发展源于提高早期蒸汽机效率的愿望，特别是通过法国物理学家萨迪-卡诺（1824年）的工作，他认为发动机的效率是可以帮助法国赢得拿破仑战争的关键。苏格兰-爱尔兰物理学家开尔文勋爵在1854年首次提出了热力学的简明定义，其中指出：”热力学是关于热与作用在身体相邻部分之间的力的关系，以及热与电的关系的课题。” 鲁道夫-克劳修斯重述了被称为卡诺循环的卡诺原理，为热学理论提供了更真实、更健全的基础。他最重要的论文《论热的运动力》发表于1850年，首次提出了热力学的第二定律。1865年，他提出了熵的概念。1870年，他提出了适用于热的维拉尔定理。
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物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|What is the Linear Non-equilibrium Thermodynamics
Here we focus our attention on discontinuous systems. ${ }^1$ Let $S=S\left(x_1, \ldots x_N\right)$ and $x_{i-e q}=0$ with no loss of generality. ${ }^2$ We have shown that $\frac{d S}{d t}=X_i J_i, J_i=-\frac{d x_i}{d t}$, $X_i=-\frac{\partial S}{\partial x_i}=\beta_{i k} x_k, S-S_{e q}=-\frac{1}{2} \beta_{i k} x_i x_k$ and $\beta_{i k}=\beta_{k i}$. We introduce the probability $w\left(x_1, \ldots x_N\right) d x_1 \ldots d x_N$ that the $1^{s t}$ quantity takes a value between $x_1$ and $x_1+d x_1$ and that the $2^{\text {nd }}$ quantity takes a value between $x_2$ and $x_2+d x_2 \ldots$ and that the $N^{t h}$ quantity takes a value between $x_N$ and $x_N+d x_N \cdot{ }^3$ With the help of statistical mechanics, it is possible to show that ( $k_B$ Boltzmann’s constant):
$$
w \propto \exp \left[\frac{\left(S-S_{e q}\right)}{k_B}\right]
$$
This relationship is referred to as ‘Einstein’s formula’ in the literature. We define also the average $\equiv \int a w d x_1, \ldots d x_N$ of the generic quantity $a$ and the correlation function $$ of the generic quantities $a$ and $b$. We recollect some relevant results below.
Firstly, the symmetry $X_i \leftrightarrow x_i$ (Sect. 2.5) ensures that:
$$
=
$$
Secondly, with the help of statistical mechanics it is possible to show that:
$$
=k_B \delta_{i k}
$$
where $\delta_{i k}=1$ if $i=k$ and $\delta_{i k}=0$ if $i \neq k$ (Kronecker’ delta).
Thirdly, time invariance of the laws of physics implies that:
$$
=
$$
for arbitrary times $t$ and $\tau$. Physically, this means that physics does not depend on the choice of the origin of time.
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|Onsager’s Symmetry
The following, fundamental result of LNET is due to Onsager. We multiply both sides of $=\tau \cdot \frac{d x_i}{d t}$ by $x_l(t)$, take the average, invoke the results of Sect.4.1.1 and obtain:
$$
\begin{gathered}
>== \
=-\cdot \tau \cdot J_i>=-\tau \cdot L_{i k}= \
=-\tau \cdot k_B \cdot L_{i k} \cdot \delta_{l k}=-\tau \cdot k_B \cdot L_{i l}
\end{gathered}
$$
Now, there is nothing special about the indices $i$ and $l$. We may swap them and obtain:
$$
>=-\tau \cdot k_B \cdot L_{l i}
$$
Term-by-term subtraction leads to:
$$
L_{l i}-L_{i l}=\left(\tau k_B\right)^{-1}\left[>->\right]
$$
Time invariance and microscopic reversibility imply that the R.H.S. vanishes, ${ }^8$ hence:
$$
L_{l i}=L_{i l} \quad ; \quad \text { Onsager’s symmetry }
$$
If $=-x_i(t) x_k(t+\tau)$ then term-by term sum of the relationships $>=-\tau \cdot k_B \cdot L_{i l} \quad$ and $>=-\tau \cdot k_B \cdot L_{l i}$ leads to $L_{i l}=-L_{l i}$. However, no ambiguity ever arises: since entropy is even in $\mathbf{v}$, if no magnetic field and no vorticity occur then $S-S_{e q}$ is the sum of two quadratic forms, the former and the latter containing only quantities even and odd in $\mathbf{v}$ respectively, and $L_{i l}=L_{l i}$. Moreover, if $L_{i l}$ depends on magnetic field (vorticity) then nothing changes provided that the sign of the magnetic field (vorticity) is changed as we swap $i$ and $l$.
Finally, we stress the point that Onsager’s symmetry is not equivalent to linearity of relaxation-ruling laws and to lack of self-organisation; see, e.g. the counterexamples in $[4,5]$ respectively.
热力学代写
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|What is the Linear Non-equilibrium Thermodynamics
在这里，我们将注意力集中在不连续系统上。 ${ }^1$ 让 $S=S\left(x_1, \ldots x_N\right)$ 和 $x_{i-e q}=0$ 不失一般性。 ${ }^2$ 我们已经证明 $\frac{d S}{d t}=X_i J_i, J_i=-\frac{d x_i}{d t}, X_i=-\frac{\partial S}{\partial x_i}=\beta_{i k} x_k, S-S_{e q}=-\frac{1}{2} \beta_{i k} x_i x_k$ 和 $\beta_{i k}=\beta_{k i}$. 我们引入概率
$w\left(x_1, \ldots x_N\right) d x_1 \ldots d x_N$ 那个 $1^{s t \text { th }}$ 数量取值之间 $x_1$ 和 $x_1+d x_1$ 并且 $2^{\text {nd }}$ 数量取值之间 $x_2$ 和 $x_2+d x_2 \ldots$ 并且 $N^{t h}$ 数量取值之间 $x_N$ 和 $x_N+d x_N \cdot{ }^3$ 在统计力学的帮助下，可以证明 ( $k_B$ 玻尔兹曼常数) :
$$
w \propto \exp \left[\frac{\left(S-S_{e q}\right)}{k_B}\right]
$$
—个andthecorrelation functionofthegenericquantities—个and $\mathrm{b}$
.Werecollectsomerelevantresultsbelow. Firstly, thesymmetry $\mathrm{x}$ _ $\mathrm{i} \backslash$ leftrightarrow $\mathrm{x}{-} \mathrm{i}$ (Sect. 2.5)ensuresthat $:=$ Secondly, withthehelpofstatisticalmechanicsitispossibletoshowthat $:=k_B \delta{i k}$ where $\backslash$ delta_{ik $}=1 i$ f 我 $=$ kand $\backslash$ delta_{ik $}=0 i$ f 我 $\backslash$ neq $\mathrm{k}$
(Kronecker’delta). Thirdly, timeinvarianceofthelawsofphysicsimpliesthat :=forarbitrarytimes吨and |taus。在物理上，这意味着物理学不依赖于时间起源的选择。
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|Onsager’s Symmetry
LNET 的以下其本结果归功于 Onsager。我们将两边相乘 $=\tau \cdot \frac{d x_i}{d t}$ 经过 $x_l(t)$ ，取平均值，调用 Sect.4.1.1 的结果，得到:
$$
==-\cdot \tau \cdot J_i>=-\tau \cdot L_{i k}=-\tau \cdot k_B \cdot L_{i k} \cdot \delta_{l k}=-\tau \cdot k_B \cdot L_{i l}
$$
现在，䒺引没有什么特别之处 $i$ 和 $l$. 我们可以交换它们并获得:
$$
=-\tau \cdot k_B \cdot L_{l i}
$$
逐项咸法导致:
$$
L_{l i}-L_{i l}=\left(\tau k_B\right)^{-1}[>->]
$$
时间不变性和微观可逆性意味着 RHS 消失， ${ }^8$ 因此:
$$
L_{l i}=L_{i l} \quad ; \quad \text { Onsager’s symmetry }
$$
如果 $=-x_i(t) x_k(t+\tau)$ 然后逐项的关系总和> $>-\tau \cdot k_B \cdot L_{i l} \quad$ 和 $>=-\tau \cdot k_B \cdot L_{l i}$ 导致 $L_{i l}=-L_{l i}$ 然而，没有任何歧义 出现: 因为樀甚至在 $\mathbf{v}$ ，如果没有磁场和涡度发生，那 $\angle S-S_{e q}$ 是两个二次形式的和，前者和后者仅包含偶数和奇数 $\mathbf{v}$ 分别，和 $L_{i l}=L_{l i}$. 此外，如果 $L_{i l}$ 取决于磁场 (涡度)，那 $\angle$ 只要我们交换时硑场 (浴度) 的符号发生变化，则不会发生任何变化i和l.
最后，我侣强调 Onsager 的对称性并不等同于松驰㳂则的线性和缺乏自组织; 见，例如，反例 $[4,5]$ 分别。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。