如果你也在 怎样代写相对论Theory of relativity Stat131这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。相对论Theory of relativity又称广义相对论和爱因斯坦引力理论，是爱因斯坦在1915年发表的引力几何理论，是目前现代物理学中对引力的描述。广义相对论概括了狭义相对论并完善了牛顿的万有引力定律，将引力统一描述为空间和时间或四维时空的几何属性。特别是，时空的曲率与任何物质和辐射的能量和动量直接相关。这种关系是由爱因斯坦场方程规定的，这是一个二阶偏微分方程系统。
相对论Theory of relativity描述经典引力的牛顿万有引力定律，可以看作是广义相对论对静止质量分布周围几乎平坦的时空几何的预测。然而，广义相对论的一些预言却超出了经典物理学中牛顿的万有引力定律。这些预言涉及时间的流逝、空间的几何、自由落体的运动和光的传播，包括引力时间膨胀、引力透镜、光的引力红移、夏皮罗时间延迟和奇点/黑洞。到目前为止，对广义相对论的所有测试都被证明与该理论一致。广义相对论的时间相关解使我们能够谈论宇宙的历史，并为宇宙学提供了现代框架，从而导致了大爆炸和宇宙微波背景辐射的发现。尽管引入了一些替代理论，广义相对论仍然是与实验数据一致的最简单的理论。然而，广义相对论与量子物理学定律的协调仍然是一个问题，因为缺乏一个自洽的量子引力理论；以及引力如何与三种非引力–强、弱和电磁力统一起来。
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物理代写|相对论代写Theory of relativity代考|Electromagnetic Field Tensor
The Electromagnetic Field Tensor. Another interesting quantity in special relativity is the electromagnetic field tensor, whose components are
$$
\left[\begin{array}{llll}
F^{t t} & F^{t x} & F^{y y} & F^{t z} \
F^{x t} & F^{x x} & F^{x y} & F^{x z} \
F^{y t} & F^{y x} & F^{y y} & F^{y z} \
F^{y t} & F^{z x} & F^{z y} & F^{z z}
\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cccc}
0 & E_x & E_y & E_z \
-E_x & 0 & B_z & -B_y \
-E_y & -B_z & 0 & B_x \
-E_z & B_y & -B_x & 0
\end{array}\right]
$$
where $\left[E_x, E_y, E_z\right]$ are the components of the electric field vector $\vec{E}$ and $\left[B_x, B_y, B_z\right]$ are the same for the magnetic field vector $\vec{B}$ (in GR units, both vectors have the same units of $\mathrm{kg} \cdot \mathrm{C}^{-1} \mathrm{~m}^{-1}$ : see box $4.2$ ). Using this tensor, we can write a relativistically valid version of the Lorentz force law (which describes the total electromagnetic force acting on particle with charge $q$ moving through an electromagnetic field),
$$
\frac{d p^\mu}{d \tau}=q F^{\mu v} \eta_{v \alpha} u^\alpha
$$
and Gauss’s law and the Ampere-Maxwell relation become the single equation
$$
\frac{\partial F^{\mu \nu}}{\partial x^\nu}=4 \pi k J^\mu
$$
where $k$ is the Coulomb constant (in GR units), and $J^t=\rho, J^x=\rho v_x, f^y=\rho v_y$, and $J^2=\rho v_z$ are the components of the four-current $J$ of charge flowing at the event $(\rho$ is the density of charge at the event in question and $v_x, v_y$, and $v_z$ are the usual velocity components of the flowing charge). In equation 4.16, the superscript $\nu$ in the denominator of the derivative is considered to be equivalent to a subscript in the numerator, so there is an implicit sum over $\nu$. See box $4.3$ for a discussion of these equations. However, you can see how the abstract component notation here yields very compact versions of these important equations.
物理代写|相对论代写Theory of relativity代考|Free and Bound Indices
Free and Bound Indices. Consider the following example equation regarding the total four-momentum of a two-particle system:
$$
p_{\text {tot }}^{\prime \mu}=p_1^{\prime \mu}+p_t^{\prime \mu}=\Lambda_\nu^\mu p_1^\nu+\Lambda_\alpha^\mu p_2^\alpha
$$
If $\mu=t$, this equation tells us that the primed-frame $t$ component of the system’s fourmomentum $\boldsymbol{p}_{\text {tot }}$ is the sum of the primed-frame $t$ components of particle 1’s four-momentum $\boldsymbol{p}_1$ and particle 2’s four-momentum $\boldsymbol{p}_2$, which in turn is the sum of the $t$ rows of the matrix equations for the Lorentz transformation of $\boldsymbol{p}_1$ ‘s and $\boldsymbol{p}_2$ ‘s unprimed-frame components. If $\mu=x$, the equation makes the corresponding statement about the $x$ components and so on. This abstract equation therefore actually represents four equations about the four components of the total momentum. Note that there are implicit sums over the indices $\nu$ and $\alpha$.
What I want you to focus on at the moment is the structure of this equation. The index $\mu$ appears in every term of the equation, and it is not summed in any term. We are free to assign any value to $\mu$ that we like in order to specify which component of the equation we are talking about. We therefore call $\mu$ a free index.
In contrast, the sole purpose of the pair of indices labeled $\nu$ in the term $\Lambda^\mu{ }_\nu p_1^v$ is to indicate a sum. We are not free to specify a value for these indices: they must together take on all four possible values and the four resulting terms summed if the equation is to make any sense. We call $\nu$ a bound index (some texts call this a dummy index). The index $\alpha$ in the next term is also a bound index.
相对论代写
物理代写|相对论代写Theory of relativity代考|Electromagnetic Field Tensor
$\left[\begin{array}{llllllllllllllllllll}F^{t t} & F^{t x} & F^{y y} & F^{t z} & F^{x t} & F^{x x} & F^{x y} & F^{x z} F^{y t} & F^{y x} & F^{y y} & F^{y z} & F^{y t} & F^{z x} & F^{y y} & F^{z z}\end{array}\right]=\left[\begin{array}{lllllllll}0 & E_x & E_y & E_z-E_x & 0 & B_z & -B_y-E_y & -B_z\end{array}\right.$
在哪哩 $\left[E_x, E_y, E_z\right]$ 是电场矢量的分量 $\vec{E}$ 和 $\left[B_x, B_y, B_z\right]$ 与碰勿矢量相同 $\vec{B}$ (在 $\mathrm{GR}$ 单位中，两个向量具有相同的单位
$\mathrm{kg} \cdot \mathrm{C}^{-1} \mathrm{~m}^{-1}$ :见框 $4.2$ ). 使用这个张量，我们可以写出洛伦兹力定律的相对论有效版本（它描述了作用在带电粒子上的总电磁力 $q$ 通过电碰场移动)，
$$
\frac{d p^\mu}{d \tau}=q F^{\mu v} \eta_{v \alpha} u^\alpha
$$
高斯定律和安培-麦克斯韦关系成为单一方程
$$
\frac{\partial F^{\mu \nu}}{\partial x^\nu}=4 \pi k J^\mu
$$
在哪哩 $k$ 是库仑常数 (以 $\mathrm{GR}$ 为单位)，并且 $J^t=\rho, J^x=\rho v_x, f^y=\rho v_y ＼mathrm{~ ， 和 ~} J^2=\rho v_z$ 是四电流的组件 $J$ 在事件中流动的电 荷 $\left(\rho\right.$ 是相关事件的电荷密度，并且 $v_x, v_y$ ，和 $v_z$ 是流动电荷的通常速度分量) 。在等式 $4.16$ 中，上标 $\nu$ 在导数的分母中被认为等 价于分子中的下标，因此存在隐式求和 $\nu$. 见方框 $4.3$ 用于讨论这些方程式。但是，您可以看到此处的抽冡分量符号如何生成这些重 要方程的非常矣溸的版本。
物理代写|相对论代写Theory of relativity代考|Free and Bound Indices
自由和垹定指数。考豦以下关于二粒子系统的总四动量的示例程:
$$
p_{\text {tot }}^{\prime \mu}=p_1^{\prime \mu}+p_t^{\prime \mu}=\Lambda_\nu^\mu p_1^\nu+\Lambda_\alpha^\mu p_2^\alpha
$$
量 $\boldsymbol{p}2$ ，这又是垎伦兹妾换矩䢂方程的行 $\boldsymbol{p}_1$ 沙 $\boldsymbol{p}_2$ 的非底琭枉架组件。如果 $\mu=x$ ，该方程对 $x$ 组件等。因此，这个抽彖方程实际上 代表了关于总动量的四个分量的四个方程。请注意，索引上存在隐式总和 $\nu$ 和 $\alpha$. 我希望你现在关注的是这个等式的拈构。指标 $\mu$ 出现在等式的每一项中，并且不在任何项中求和。我们可以自由分配任何值 $\mu$ 我们 喜欢的是为了指定我们正在谈论的等式的哪个组成部分。因此我们称 $\mu$ 个免费索引。 相比之下，标的一对指数的唯一目的 $\nu$ 在术语中 $\Lambda^\mu{ }\nu p_1^v$ 是表示金额。我们不能随意为这些指数指定一个值: 如果方程式有意义， 它们必须一起采用所有四个可能的值并将四个结果项柤加。我们称之为 $\nu$ 邦定䒺引（有些文本称其为虚忏䒺引)。指标 $\alpha$ 在下一个 术语中也是一个绑定紊引。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。