如果你也在 怎样代写电动力学Electrodynamics FYS2017这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电动力学Electrodynamics将光描述为频率范围约为1015赫兹的电磁辐射；在这个理论中，物质被视为连续的，主要的物质反应是电偏振。电动力学是关于变化的电场和磁场及其相互作用的理论，可广泛用于描述我们日常生活中遇到的许多现象。

电动力学Electrodynamics研究与运动中的带电体和变化的电场和磁场有关的现象（见电荷；电）；由于运动的电荷会产生磁场，所以电动力学关注磁、电磁辐射和电磁感应等效应，包括发电机和电动机等实际应用。电动力学的这一领域，通常被称为经典电动力学，是由物理学家詹姆斯-克拉克-麦克斯韦首次系统地解释的。麦克斯韦方程，一组微分方程，非常普遍地描述了这个领域的现象。最近的发展是量子电动力学，它的制定是为了解释电磁辐射与物质的相互作用，量子理论的规律适用于此。

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物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Electro- and magneto-statics

There are known problems in physics that ignore ‘dynamics’, dependence of the medium and field variables on time. We do not concentrate on such problems because our main direction of investigation is electrodynamics, but mention them, in the context of class of adjacent problems, that may be a limiting case or a basis of the time-dependent fields description. The Maxwell equations for time-independent fields and free charges density $\rho$ and free current density $\overrightarrow{j_{s w}}$ distribution may be split into two groups, the first is used for the electrostatics:
$$
\begin{gathered}
\nabla \cdot \vec{D}=4 \pi \rho, \
\nabla \times \vec{E}=0 .
\end{gathered}
$$
While for the magneto-statics we write:
$$
\begin{array}{r}
\nabla \cdot \vec{B}=0, \
\operatorname{rot} \vec{H}=\frac{4 \pi \vec{j}}{c},
\end{array}
$$
It is seen that the first group of equations contains only electric field, while the second one only magnetic field. Such problems are generally formulated for bodies, restricted in space, hence with boundaries. A transition through a boundary needs the formulation of a kind of the fields continuity conditions, based on a solid fundamental relation. It is conventionally the Maxwell’s equations in integral form, i.e. such that is naturally chosen because of the absence of derivatives in its formulations, that are poorly-defined at matter discontinuities, i.e. boundaries.

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Boundary conditions

If the medium is not continuous at some surfaces, we should use boundary conditions on these borders. One can derive the conditions using equation (9.1), but it is more convenient to use the integral form of Maxwell equations of section 5.1.3. Let us divide the medium to sub-volumes choosing one of them as a principal, denoting it as the $V$ with the corresponding boundary surface. We put for simplicity zero charge and current in a vicinity of a point under consideration $\overrightarrow{r_0}$, so we take the first (Coulomb) one
$$
\int_S \vec{D} d \vec{S}=0
$$
and apply it to a thin (of small height $h$ ) cylindric volume with the center at $\overrightarrow{r_0}$ as it is shown in the figure 9.1. The integral naturally splits into three ones
$$
\int=\int_{S_{\mathrm{w}}}+\int_{S_z}+\int_{S_b}=0,
$$
over the internal, external and lateral sides of the cylinder surface. We, as before, suppose that the inhomogeneity scale of the fields $\vec{D}, \ldots$ is much bigger than the cylinder base diameter. We also suppose that the normal unit vector $\vec{n}$ of this closed surface is directed out, as at the figure. Therefore we can write approximately
$$
\int_{S_z} \vec{D} d \vec{S}=D_{n z} S, \quad \int_{S_w} \vec{D} d \vec{S}=-D_{n w} S
$$

电动力学代写

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Electro- and magneto-statics

物理学中存在忽略 “动力学”、介质和场变量对时间的依赖性的已知问题。我们不专注于此类问题，因 为我们的主要研究方向是电动力学，但在相邻问题类的上下文中提及它们，这可能是一个限制情况或 时间相关场描述的基础。时间无关场和自由电荷密度的麦克斯韦方程 $\rho$ 和自由电流密度 $j_{s w}$ 分布可以 分为两组，第一组用于静电:
$$
\nabla \cdot \vec{D}=4 \pi \rho, \nabla \times \vec{E}=0 .
$$
而对于静磁学，我们写:
$$
\nabla \cdot \vec{B}=0, \operatorname{rot} \vec{H}=\frac{4 \pi \vec{j}}{c}
$$
可以看出，第一组方程只包含电场，而第二组方程只包含磁场。这些问题通常针对物体制定，空间受 限，因此有边界。通过边界的过渡需要基于坚实的基本关系制定一种场连续性条件。通常是积分形式 的麦克斯韦方程组，即由于在其公式中不存在导数而自然选择的方程组，在物质不连续点（即边界） 处定义不明确。

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Boundary conditions

如果介质在某些表面不连续，我们应该在这些边界上使用边界条件。可以使用方程 (9.1) 推导条 件，但使用 5.1.3 节的麦克斯韦方程组的积分形式更方便。让我们将媒体分成子卷，选择其中一个作 为主体，将其表示为 $V$ 与相应的边界面。为简单起见，我们将所考虑的点附近的电荷和电流设为零 $\overrightarrow{r_0}$ ，所以我们取第一个 (库仑)
$$
\int_S \vec{D} d \vec{S}=0
$$
并将它应用到一个薄的 (小高度 $h$ ) 圆柱体，中心位于 $\overrightarrow{r_0}$ 如图 $9.1$ 所示。积分自然分为三个
$$
\int=\int_{S_{\mathrm{w}}}+\int_{S_z}+\int_{S_b}=0,
$$
在圆柱体表面的内部、外部和侧面。和以前一样，我们假设场的不均匀性规模 $\vec{D}, \ldots$ 远大于圆柱底 径。我们还假设法线单位向量 $\vec{n}$ 如图所示，这个封闭曲面的。因此我们可以大致写出
$$
\int_{S_z} \vec{D} d \vec{S}=D_{n z} S, \quad \int_{S_w} \vec{D} d \vec{S}=-D_{n w} S
$$

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线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。