Posted on Categories:Nuclear Physics, 核物理, 物理代写

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写|Nuclear radii

如果你也在 怎样代写核物理Nuclear Physics PHY471这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。核物理Nuclear Physics是研究原子核及其成分和相互作用的物理学领域,此外还研究其他形式的核物质。核物理学不应与原子物理学相混淆,后者研究原子的整体,包括其电子。

核物理Nuclear Physics的发现已经导致了许多领域的应用。这包括核能、核武器、核医学和磁共振成像、工业和农业同位素、材料工程中的离子植入,以及地质学和考古学中的放射性碳测定。此类应用在核工程领域进行研究。粒子物理学是从核物理学中发展出来的,这两个领域通常是紧密联系在一起进行教学。核天体物理学,即核物理学在天体物理学中的应用,对于解释恒星的内部运作和化学元素的起源至关重要。

avatest™帮您通过考试

avatest™的各个学科专家已帮了学生顺利通过达上千场考试。我们保证您快速准时完成各时长和类型的考试,包括in class、take home、online、proctor。写手整理各样的资源来或按照您学校的资料教您,创造模拟试题,提供所有的问题例子,以保证您在真实考试中取得的通过率是85%以上。如果您有即将到来的每周、季考、期中或期末考试,我们都能帮助您!

在不断发展的过程中,avatest™如今已经成长为论文代写,留学生作业代写服务行业的翘楚和国际领先的教育集团。全体成员以诚信为圆心,以专业为半径,以贴心的服务时刻陪伴着您, 用专业的力量帮助国外学子取得学业上的成功。

•最快12小时交付 

•200+ 英语母语导师 

•70分以下全额退款

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写|Nuclear radii

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写|Nuclear radii

Quantum effects inside nuclei are fundamental. It is therefore surprising that the volume $\mathcal{V}$ of a nucleus is, to good approximation, proportional to the number of nucleons $A$ with each nucleon occupying a volume of the order of $\mathcal{V}_0=7.2 \mathrm{fm}^3$. In first approximation, stable nuclei are spherical, so a volume $\mathcal{V} \simeq A \mathcal{V}_0$ implies a radius
$$
R=r_0 A^{1 / 3} \quad \text { with } \quad r_0=1.2 \mathrm{fm} \quad .
$$
We shall see that $r_0$ in (1.9) is the order of magnitude of the range of nuclear forces.

In Chap. 3 we will show how one can determine the spatial distribution of nucleons inside a nucleus by scattering electrons off the nucleus. Electrons can penetrate inside the nucleus so their trajectories are sensitive to the charge distribution. This allows one to reconstruct the proton density, or equivalently the proton probability distribution $\rho_p(r)$. Figure 1.1 shows the charge densities inside various nuclei as functions of the distance to the nuclear center.

We see on this figure that for $A>40$ the charge density, therefore the proton density, is roughly constant inside these nuclei. It is independent of the nucleus under consideration and it is roughly 0.075 protons per $\mathrm{fm}^3$. Assuming the neutron and proton densities are the same, we find a nucleon density inside nuclei of
$$
\rho_0 \simeq 0.15 \text { nucleons } \mathrm{fm}^{-3} .
$$
If the nucleon density were exactly constant up to a radius $R$ and zero beyond, the radius $R$ would be given by (1.9). Figure 1.1 indicates that the density drops from the above value to zero over a region of thickness $\sim 2 \mathrm{fm}$ about the nominal radius $R$.

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写|Binding energies

The saturation phenomenon observed in nuclear radii also appears in nuclear binding energies. The binding energy $B$ of a nucleus is defined as the negative of the difference between the nuclear mass and the sum of the masses of the constituents:
$$
B(A, Z)=N m_{\mathrm{n}} c^2+Z m_{\mathrm{p}} c^2-m(A, Z) c^2
$$
Note that $B$ is defined as a positive number: $B(A, Z)=-E_B(A, Z)$ where $E_B$ is the usual (negative) binding energy.

The binding energy per nucleon $B / A$ as a function of $A$ is shown in Fig. 1.2. We observe that $B / A$ increases with $A$ in light nuclei, and reaches a broad maximum around $A \simeq 55-60$ in the iron-nickel region. Beyond, it decreases slowly as a function of $A$. This immediately tells us that energy can be released by the “fusion” of light nuclei into heavier ones, or by the “fission” of heavy nuclei into lighter ones.

As for nuclear volumes, it is observed that for stable nuclei which are not too small, say for $A>12$, the binding energy $B$ is in first approximation additive, i.e. proportional to the number of nucleons :
$$
B(A, Z) \simeq A \times 8 \mathrm{MeV}
$$
or more precisely
$$
7.7 \mathrm{MeV}<B(A, Z) / A<8.8 \mathrm{MeV} \quad 12<A<225
$$
The numerical value of $\sim 8 \mathrm{MeV}$ per nucleon is worth remembering!
The additivity of binding energies is quite different from what happens in atomic physics where the binding energy of an atom with $Z$ electrons increases as $Z^{7 / 3}$, i.e. $Z^{4 / 3}$ per electron. The nuclear additivity is again a manifestation of the saturation of nuclear forces mentioned above. It is surprising from the quantum mechanical point of view. In fact, since the binding energy arises from the pairwise nucleon-nucleon interactions, one might expect that $B(A, Z) / A$ should increase with the number of nucleon pairs $A(A-1) / 2 .{ }^1$ The additivity confirms that nucleons only interact strongly with their nearest neighbors.

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写|Nuclear radii

核物理代写

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写|Nuclear radii

原子核内部的量子效应是基本的。因此,令人惊讶的是,原子核的体积$\mathcal{V}$近似地与核子的数目$A$成正比,每个核子占有$\mathcal{V}_0=7.2 \mathrm{fm}^3$数量级的体积。在第一个近似中,稳定的原子核是球形的,所以体积$\mathcal{V} \simeq A \mathcal{V}_0$意味着半径
$$
R=r_0 A^{1 / 3} \quad \text { with } \quad r_0=1.2 \mathrm{fm} \quad .
$$
我们将看到(1.9)中的$r_0$是核力范围的数量级。

在第三章中,我们将说明如何通过将电子散射出原子核来确定原子核内核子的空间分布。电子可以穿透到原子核内部,所以它们的运动轨迹对电荷分布很敏感。这允许我们重建质子密度,或者等价的质子概率分布$\rho_p(r)$。图1.1显示了不同原子核内部电荷密度与原子核中心距离的函数关系。

我们在这张图中看到,对于$A>40$,电荷密度,也就是质子密度,在这些原子核内大致是恒定的。它独立于所考虑的原子核,大约是0.075个质子/ $\mathrm{fm}^3$。假设中子和质子密度相同,我们发现原子核内的核子密度
$$
\rho_0 \simeq 0.15 \text { nucleons } \mathrm{fm}^{-3} .
$$
如果核子密度在半径$R$以内完全恒定,在此半径以外为零,则半径$R$由式(1.9)给出。图1.1表明,在一个厚度为$\sim 2 \mathrm{fm}$的区域内,密度在标称半径$R$附近从上述值降至零。

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写|Binding energies

在核半径中观察到的饱和现象也出现在核结合能中。原子核的结合能$B$定义为原子核质量与各组成部分质量之和之差的负值:
$$
B(A, Z)=N m_{\mathrm{n}} c^2+Z m_{\mathrm{p}} c^2-m(A, Z) c^2
$$
注意$B$被定义为一个正数:$B(A, Z)=-E_B(A, Z)$其中$E_B$是通常的(负)结合能。

每核子结合能$B / A$随$A$的函数如图1.2所示。我们观察到,在轻核中$B / A$随$A$的增大而增大,在铁-镍区$A \simeq 55-60$附近达到最大值。除此之外,它作为$A$的函数缓慢下降。这立即告诉我们,能量可以通过轻核“聚变”成重核或重核“裂变”成轻核来释放。

对于核体积,我们观察到,对于不太小的稳定核,例如$A>12$,结合能$B$近似为可加性,即与核子数成正比:
$$
B(A, Z) \simeq A \times 8 \mathrm{MeV}
$$
或者更准确地说
$$
7.7 \mathrm{MeV}<B(A, Z) / A<8.8 \mathrm{MeV} \quad 12<A<225
$$
每核子$\sim 8 \mathrm{MeV}$的数值值得记住!
结合能的可加性与原子物理学中发生的情况大不相同,在原子物理学中,具有$Z$电子的原子的结合能随着$Z^{7 / 3}$(即每个电子$Z^{4 / 3}$)而增加。核可加性又是上述核力饱和的一种表现。从量子力学的角度来看,这是令人惊讶的。事实上,由于结合能是由成对的核子-核子相互作用产生的,人们可能会期望$B(A, Z) / A$应该随着核子对的数量而增加$A(A-1) / 2 .{ }^1$可加性证实核子只与其最近的邻居强烈相互作用。

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写

物理代写|核物理代考Nuclear Physics代写 请认准exambang™. exambang™为您的留学生涯保驾护航。

在当今世界,学生正面临着越来越多的期待,他们需要在学术上表现优异,所以压力巨大。

avatest.org 为您提供可靠及专业的论文代写服务以便帮助您完成您学术上的需求,让您重新掌握您的人生。我们将尽力给您提供完美的论文,并且保证质量以及准时交稿。除了承诺的奉献精神,我们的专业写手、研究人员和校对员都经过非常严格的招聘流程。所有写手都必须证明自己的分析和沟通能力以及英文水平,并通过由我们的资深研究人员和校对员组织的面试。

其中代写论文大多数都能达到A,B 的成绩, 从而实现了零失败的目标。

这足以证明我们的实力。选择我们绝对不会让您后悔,选择我们是您最明智的选择!

微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支,研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富,各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

Write a Reply or Comment

您的电子邮箱地址不会被公开。 必填项已用 * 标注