如果你也在 怎样代写声学Acoustics ME474这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。声学Acoustics是物理学的一个分支，涉及气体、液体和固体中机械波的研究，包括振动、声音、超声和次声等主题。在声学领域工作的科学家是声学家，而在声学技术领域工作的人可能被称为声学工程师。声学的应用几乎存在于现代社会的各个方面，最明显的是音频和噪音控制行业。
声学Acoustics听力是动物世界中最关键的生存手段之一，而语言则是人类发展和文化中最独特的特征之一。因此，声学科学遍布人类社会的许多方面–音乐、医学、建筑、工业生产、战争等等。同样，鸣禽和青蛙等动物物种也将声音和听觉作为交配仪式或标记领土的一个关键因素。艺术、工艺、科学和技术相互激荡，推动了整体的发展，就像在许多其他知识领域一样。罗伯特-布鲁斯-林赛（Robert Bruce Lindsay）的 “声学之轮 “是对声学各领域的一个公认的概述。
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物理代写|声学代写Acoustics代考|Equilibrium, Stability, and Hooke’s Law
Pause for a moment as you are reading and look around. Close your eyes, count to ten, and then open your eyes. Probably not much has changed. This is because most of the material we observe visually is in a state of stable equilibrium. ${ }^4$ For an object to be in equilibrium, the vector sum of all the forces acting on that body (i.e., the net force) must be zero, and the first derivative of the object’s potential energy with respect to its position must be zero. For that equilibrium state to be stable, the second derivative of the object’s potential energy must be positive.
Figure $1.2$ illustrates three possible equilibrium conditions based on the rate of change of a body’s potential energy with position. For this illustration, let us assume that the solid curve represents the height, $z$, above some reference height, $z_0$, in a uniform gravitational field. The (gravitational) potential energy, $P E(z)$, of each of the three balls shown in Fig. $1.2$ is therefore proportional to their height, $z$, where the mass of each ball is $m$ and $g$ is the acceleration due to gravity that is assumed to be independent of $z: P E(z)=m g\left(z-z_o\right)$.
The three balls in Fig. $1.2$ each respond to a small displacement from their equilibrium positions differently. We can think of the solid curve as representing a flat surface on the left, two peaks at the center and the right, and a valley between two peaks. All three balls are in a state of mechanical equilibrium because the vector sum of the force of gravity (down) and of the surface (up) is zero. In all three cases, the first derivative of the potential energy vanishes at all three locations: $d(P E) / d x=0$. The ball on the left is in a state of neutral equilibrium because it can be moved to the left or to the right by a small distance and it will still be at equilibrium, even at its displaced position. The curve at that location is flat and horizontal.
物理代写|声学代写Acoustics代考|Potentials and Forces
The relationship between forces and potential energy can be extended beyond our simple stability example. In general, the net (vector) force, $\vec{F}{\text {net, }}$, is the negative of the gradient of the (scalar) potential energy: $\vec{\nabla}(P E)=-\vec{F}{\text {net. }}{ }^6$ This is consistent with the definitions of work and energy.
$$
W_{1,2} \equiv \int_1^2 \vec{F} \cdot d \vec{x}=(P E)1-(P E)_2=-\Delta(P E) $$ The right-hand side assumes that $\vec{F}$ is a conservative force ${ }^7$ and the work, $W{1,2}$, done in moving an object from position 1 to position 2, over some distance along the direction of the force (indicated by the “dot product” under the integral), leads to a change in potential energy, $-\Delta(P E)$. Again, application of the Fundamental Theorem of Calculus leads to the desired relationship between the gradients of the potential energy and the net force: $\vec{\nabla}(P E)=-\vec{F}_{\text {net }}$.
If we limit ourselves to the current example of a ball in the valley, we can expand the potential energy about the stable equilibrium position that is identified as $x_o$.
$$
P E\left(x_o+d x\right)=P E\left(x_o\right)+\left.\frac{d^2(P E)}{d x^2}\right|{x_o} \frac{(d x)^2}{2}+\left.\frac{d^3(P E)}{d x^3}\right|{x_o} \frac{(d x)^3}{6}+\ldots
$$
Note that the first derivative of $P E$ is missing from Eq. (1.23) because it is zero if $x_o$ is the equilibrium position. ${ }^8$ The term proportional to $(d x)^3$ corresponds to the contribution to the difference between the actual curve and the dashed parabola in Fig. 1.2. If the deviation between the two curves is symmetric, then the leading correction term would be proportional to $(d x)^4$. If the deviation is not symmetric, the leading correction term will be proportional to $(d x)^3$.
In our one-dimensional example, the gradient of the potential energy will simply be the derivative of Eq. (1.23) with respect to $x$.
$$
F_{n e t}(d x)=-\frac{d(P E)}{d x}=-\left.\frac{d^2(P E)}{d x^2}\right|{x_o}(d x)-\left.\frac{d^3(P E)}{d x^3}\right|{x_o} \frac{(d x)^2}{2}-\cdots
$$
For sufficiently small displacements from equilibrium, the parabolic approximation to the potential energy curve (i.e., the dashed parabola in Fig. 1.2) provides an adequate representation, and therefore the series of Eq. (1.24) that describes the force can be truncated after the first term.
$$
F_{n e t}(d x) \cong-\left.\frac{d^2(P E)}{d x^2}\right|_{x_o}(d x) \equiv-\mathrm{K}(d x)
$$
声学代写
物理代写|声学代写声学代考|平衡，稳定，和胡克定律
阅读的时候暂停一下，看看周围。闭上眼睛，数到十，然后睁开眼睛。可能变化不大。这是因为我们肉眼观察到的大多数物质都处于稳定的平衡状态。${ }^4$要使一个物体处于平衡状态，作用在该物体上的所有力的矢量和(即合力)必须为零，物体势能对其位置的一阶导数必须为零。要使平衡态稳定，物体势能的二阶导数必须是正的
图$1.2$说明了基于物体势能随位置的变化率的三种可能的平衡条件。在这个例子中，我们假设在均匀引力场中，实心曲线表示高度$z$，高于某个参考高度$z_0$。因此，图$1.2$所示的三个球的(重力)势能$P E(z)$与它们的高度$z$成正比，其中每个球的质量是$m$, $g$是由重力引起的加速度，假设它与$z: P E(z)=m g\left(z-z_o\right)$无关
图$1.2$中的三个球对其平衡位置的小位移的反应各不相同。我们可以把实心曲线想象成左边是一个平面，中间和右边各有两个峰值，两个峰值之间有一个谷。三个球都处于机械平衡状态，因为重力(向下)和表面(向上)的矢量和为零。在所有三种情况下，势能的一阶导数在所有三个位置都消失:$d(P E) / d x=0$。左边的球处于中性平衡状态，因为它可以向左或向右移动一小段距离，即使在移位的位置，它仍然处于平衡状态。在那个位置的曲线是平的水平的
物理代写|声学代写声学代考|电位和力
力和势能之间的关系可以扩展到我们简单的稳定性例子之外。一般来说，净(矢量)力$\vec{F}{\text {net, }}$是(标量)势能梯度的负:$\vec{\nabla}(P E)=-\vec{F}{\text {net. }}{ }^6$这与功和能的定义是一致的。
$$
W_{1,2} \equiv \int_1^2 \vec{F} \cdot d \vec{x}=(P E)1-(P E)2=-\Delta(P E) $$右边假设$\vec{F}$是一个保守力${ }^7$，将一个物体从位置1移动到位置2所做的功$W{1,2}$，沿力的方向移动了一段距离(用积分下面的“点积”表示)，导致势能$-\Delta(P E)$的变化。同样，应用微积分基本定理得到了势能梯度和合力之间的期望关系:$\vec{\nabla}(P E)=-\vec{F}{\text {net }}$ .
如果我们局限于当前山谷中的球的例子，我们可以展开关于稳定平衡位置的势能，该位置被确定为$x_o$
$$
P E\left(x_o+d x\right)=P E\left(x_o\right)+\left.\frac{d^2(P E)}{d x^2}\right|{x_o} \frac{(d x)^2}{2}+\left.\frac{d^3(P E)}{d x^3}\right|{x_o} \frac{(d x)^3}{6}+\ldots
$$注意。的一阶导数 $P E$ 在式(1.23)中缺失，因为如果 $x_o$ 是平衡位置。 ${ }^8$ 这一项与 $(d x)^3$ 对应于图1.2中实际曲线与虚线抛物线之差的贡献。如果两条曲线之间的偏差是对称的，那么前导修正项将成比例 $(d x)^4$。如果偏差不对称，前导修正项将成正比 $(d x)^3$.
在我们的一维例子中，势能的梯度将只是Eq.(1.23)对$x$ .
$$
F_{n e t}(d x)=-\frac{d(P E)}{d x}=-\left.\frac{d^2(P E)}{d x^2}\right|{x_o}(d x)-\left.\frac{d^3(P E)}{d x^3}\right|{x_o} \frac{(d x)^2}{2}-\cdots
$$
的导数，对于足够小的位移从平衡，势能曲线的抛物线近似(即图1.2中的虚线抛物线)提供了一个充分的表示，因此描述力的Eq.(1.24)的级数可以在第一项之后被截断。
$$
F_{n e t}(d x) \cong-\left.\frac{d^2(P E)}{d x^2}\right|_{x_o}(d x) \equiv-\mathrm{K}(d x)
$$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。