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物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|PHY204 Drude theory of metals: Ohm’s law

如果你也在 怎样代写电动力学Electrodynamics PHY204这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电动力学Electrodynamics将光描述为频率范围约为1015赫兹的电磁辐射;在这个理论中,物质被视为连续的,主要的物质反应是电偏振。电动力学是关于变化的电场和磁场及其相互作用的理论,可广泛用于描述我们日常生活中遇到的许多现象。

电动力学Electrodynamics研究与运动中的带电体和变化的电场和磁场有关的现象(见电荷;电);由于运动的电荷会产生磁场,所以电动力学关注磁、电磁辐射和电磁感应等效应,包括发电机和电动机等实际应用。电动力学的这一领域,通常被称为经典电动力学,是由物理学家詹姆斯-克拉克-麦克斯韦首次系统地解释的。麦克斯韦方程,一组微分方程,非常普遍地描述了这个领域的现象。最近的发展是量子电动力学,它的制定是为了解释电磁辐射与物质的相互作用,量子理论的规律适用于此。

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物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Drude theory of metals: Ohm’s law

The Lorentz model for dielectrics may be applied to conductors (metals or, generally for plasma), considering this case as a limit $\omega_0=0$. The result is achieved because of relaxation mechanism is taken into account. The limit may be interpreted as a transition to free electrons of a metal (generally free charges, ions or holes in a solid).
It is considered as a version of the Drude model [12] as a response of a conducting matter to a time-dependent electric field with an angular frequency $\omega$ (cf the DC case in the next section).
An opposite limit $\omega_0 \ll \omega$ may be studied for high frequencies.
The complex amplitude of oscillations in a case of a conductor is given by the formula
$$
x_0=\frac{-e E_{0 x}}{m\left(\omega^2+i \gamma \omega\right)} .
$$
We will consider relations for the complex amplitudes for the exponential form of solutions.

The polarization vector will hence have the form
$$
\vec{P}=\frac{e^2 N}{m} \operatorname{Re}\left[\sum_k \frac{-1}{\omega^2+i \gamma_k \omega}\right] \vec{E},
$$
while the dielectric permeability we represent as
$$
\begin{gathered}
\chi=-\frac{N e^2}{m} \sum_k \operatorname{Re}\left[\frac{1}{\omega^2+i \gamma_k \omega}\right] \
\varepsilon=1-\frac{4 \pi N e^2}{m} \sum_k \operatorname{Re}\left[\frac{1}{\omega^2+i \gamma_k \omega}\right]
\end{gathered}
$$

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|On the DC Ohm law

The charge transport in the DC case is a nonequilibrium process hence in general theory such a relation as equation (6.79) is derived via the kinetic equation solution with averaging procedure application [5]. In textbooks there often used a simplified theory, that in my imagination can be understood as follows. The quasiparticle which represents the charge transport (say, electron, more precise-polaron) is moving in the phonon (quasiparticle of atom net oscillations) gas of a solid as a drop falling in air. After the start it is accelerated by constant electric field, but soon the acceleration decreases because the electric force is compensated by friction that is proportional to the electron velocity. The equation of motion (of a small sphere) hence is modeled as
$$
m \frac{d \vec{v}}{d t}=e \vec{E}-6 \pi \mu R \vec{v},
$$
where the second, Stokes drug term is proportional to the radius $R$ and dynamical viscosity $\mu$. The viscosity coefficient in turn is determined by properties of the gas, for example kinetic (Chapman-Enskog) theory for Maxwellian particles gives
$$
\mu=n_p k_B T / \lambda,
$$
where $n_p$ is the gas concentration, $k_B$-Boltzmann constant, $T$-temperature and the constant $\lambda$-collision integral eigenvalue.


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电动力学代写

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Drude theory of metals: 欧姆定律 定律

电介质的洛伦兹模型可以应用于导体(金属或一般的等离子体),把这种情况看作是极限$omega_0=0$。这个结果是由于考虑到了松弛机制而实现的。这个极限可以解释为向金属的自由电子过渡(一般是固体中的自由电荷、离子或空穴)。
它被认为是德鲁德模型[12]的一个版本,是导电物质对角频率为$omega$的随时间变化的电场的反应(参看下一节的直流情况)。
对于高频率,可以研究一个相反的极限$omega_0\ll\omega$。
在导体的情况下,振荡的复数振幅由以下公式给出
$$
x_0=\frac{-e E_{0 x}}{m\left(\omega^2+i \gamma\omega\right)} 。
$$
我们将考虑指数形式的解决方案的复数振幅的关系。
因此,偏振矢量将具有以下形式
$$
\vec{P}=frac{e^2 N}{m}。\operatorname{Re}\left[\sum_k\frac{-1}{omega^2+i \gamma_k \omega}\right] \vec{E}。
$$
而介电渗透率我们表示为
$$
\chi=-frac{N e^2}{m}。\sum_k operatorname{Re}\left[frac{1}{omega^2+i gamma_komega}\right] varepsilon=1-frac{4pi N e^2}{m}。\sum_k operatorname{Re}\left[\frac{1}{omega^2+i gamma_komega}\right] 。
$$

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|On the DC Ohm law

直流情况下的电荷传输是一个非平衡过程,因此在一般理论中,方程(6.79)这样的关系是通过应用平均化程序的动力学方程解得出的[5]。在教科书中经常使用一个简化的理论,在我的想象中可以理解为如下。代表电荷传输的准粒子(例如,电子,更准确地说,是极子)在固体的声子(原子净振荡的准粒子)气体中运动,如同一滴水落在空气中。在开始时,它被恒定的电场加速,但很快加速度就下降了,因为电力被与电子速度成正比的摩擦力所补偿。因此,(小球体)的运动方程被模拟为
$$
m\frac{d vec{v}}{d t}=e vec{E}-6 pi mu R vec{v}。
$$
其中,第二个斯托克斯药物项与半径$R$和动态粘度$mu$成正比。粘度系数又是由气体的特性决定的,例如,马克斯韦利粒子的动力学(Chapman-Enskog)理论给出了
$$
\黏度=n_p k_B T / \lambda
$$
其中$n_p$是气体浓度,$k_B$-玻尔兹曼常数,$T$-温度和常数$lambda$-碰撞积分特征值。

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线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

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现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

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什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

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