如果你也在 怎样代写电动力学Electrodynamics PHYC30016这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电动力学Electrodynamics将光描述为频率范围约为1015赫兹的电磁辐射；在这个理论中，物质被视为连续的，主要的物质反应是电偏振。电动力学是关于变化的电场和磁场及其相互作用的理论，可广泛用于描述我们日常生活中遇到的许多现象。

电动力学Electrodynamics研究与运动中的带电体和变化的电场和磁场有关的现象（见电荷；电）；由于运动的电荷会产生磁场，所以电动力学关注磁、电磁辐射和电磁感应等效应，包括发电机和电动机等实际应用。电动力学的这一领域，通常被称为经典电动力学，是由物理学家詹姆斯-克拉克-麦克斯韦首次系统地解释的。麦克斯韦方程，一组微分方程，非常普遍地描述了这个领域的现象。最近的发展是量子电动力学，它的制定是为了解释电磁辐射与物质的相互作用，量子理论的规律适用于此。

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物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Preparation: Pointing vector for a matter

To define the direction of energy transfer, let us evaluate the averaged in time Pointing vector. The instant flux density in terms of the introduced complex amplitudes $(10.29)$ is proportional to:
$$
\mathfrak{E} \times \mathfrak{B}=\frac{1}{4}\left{\mathbf{E} \times \mathbf{B} \exp (2 i \omega t)+\mathbf{E}^* \times \mathbf{B}^* \exp (-2 i \omega t)+\mathbf{E} \times \mathbf{B}^+\mathbf{E}^ \times \mathbf{B}\right}
$$

because of the proportionality of the fields $\vec{B}$ and $\vec{H}$, due to equation (10.2). The averaged flux density inside the conducting medium is expressed via Pointing vector:
$$
\mathfrak{S}^{\prime \prime}=\frac{c}{4 \pi} \frac{1}{\tau} \int_0^\tau d t \mathfrak{E}^{\prime \prime} \times \mathfrak{B}^{\prime \prime} .
$$
Integrals of exponent functions over the time period $\tau=\frac{2 \pi}{\omega}$ give 0 . Hence:
$$
\mathfrak{S}=\frac{c}{16 \pi}\left[\mathbf{E} \times \mathbf{B}^+\mathbf{E}^ \times \mathbf{B}\right]
$$

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Polarization choice

Choosing such polarization that the field vector $\mathbf{E}$ lies inside the plane of the vector $\vec{k}$, hence in the two dimensional case via the identity bac-cab, the term of equation $(10.83)$ is rewritten so as
$$
-\mathbf{E}_0^{\prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime} *}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, \vec{k}^{\prime \prime}\right)
$$
into more simple form, adding the opposite terms
$$
-\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime}}-2 i \Im \vec{\jmath} \vec{k}^{\prime \prime}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}^{\prime \prime *}, \overrightarrow{k^{\prime \prime *}}+2 i \Im \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)
$$

(the symbols $\mathfrak{R}$ and $\mathfrak{I}$ denote real and imaginary parts of a complex number), expanding the expressions we arrive at
$$
\begin{aligned}
& -\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime},-2 i \Im \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right) \
& -\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, \overrightarrow{k^{\prime \prime *}}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime *}, 2 i \Im \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right) .
\end{aligned}
$$
Now we can apply equations $(10.38),\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)=\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, \overrightarrow{k^{\prime \prime} *}\right)=0$, that result in
$$
\mathbf{E}_0^{\prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, 2 i \Im \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, 2 i \Im \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right) .
$$

电动力学代写

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Preparation: Pointing vector for a matter

为了定义能量传输的方向，让我们评估时间平均指向向量。以引入的复振幅表示的瞬时通量密度(10.29)正比 于:
$\backslash$ left 缺少或无法识别的分隔符
因为字段的比例 $\vec{B}$ 和 $\vec{H}$ ，由于等式 (10.2) 。导电介质内部的平均磁通密度通过指向向量表示:
$$
\mathfrak{S}^{\prime \prime}=\frac{c}{4 \pi} \frac{1}{\tau} \int_0^\tau d t \mathfrak{E}^{\prime \prime} \times \mathfrak{B}^{\prime \prime}
$$
一段时间内指数函数的积分 $\tau=\frac{2 \pi}{\omega}$ 给 0 。因此:
$$
\mathfrak{S}=\frac{c}{16 \pi}\left[\mathbf{E} \times \mathbf{B}^{+} \mathbf{E}^{\times} \mathbf{B}\right]
$$

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Polarization choice

选择这样的极化使得场矢量 $\mathbf{E}$ 位于矢量平面内 $\vec{k}$ ，因此在二维情况下通过身份 bac-cab，方程的项 $(10.83)$ 被 重写为
$$
-\mathbf{E}_0^{\prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime} *}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, \vec{k}^{\prime \prime}\right)
$$
变成更简单的形式，添加相反的术语
$$
-\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime}}-2 i \widetilde{J} \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}^{\prime \prime *}, \overrightarrow{k^{\prime \prime *}}+2 i \Im \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)
$$
(符号凡和 $\mathfrak{I}$ 表示复数的实部和虚部)，扩展我们得到的表达式
$$
-\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime},-2 i \Im \vec{\jmath} k^{\prime \prime}\right) \quad-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, \overrightarrow{k^{\prime *}}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime *}, 2 i \vec{\jmath} k^{\prime \prime}\right) .
$$
现在我们可以应用方程(10.38), $\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, \overrightarrow{k^{\prime \prime}}\right)=\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, \overrightarrow{k^{\prime \prime} *}\right)=0$ ，结果是
$$
\mathbf{E}_0^{\prime *}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime}, 2 i \Im \overrightarrow{\Im k^{\prime \prime}}\right)-\mathbf{E}_0^{\prime \prime}\left(\mathbf{E}_0^{\prime \prime *}, 2 i \Im \overrightarrow{\jmath k^{\prime \prime}}\right)
$$

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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电动力学Electrodynamics研究与运动中的带电体和变化的电场和磁场有关的现象（见电荷；电）；由于运动的电荷会产生磁场，所以电动力学关注磁、电磁辐射和电磁感应等效应，包括发电机和电动机等实际应用。电动力学的这一领域，通常被称为经典电动力学，是由物理学家詹姆斯-克拉克-麦克斯韦首次系统地解释的。麦克斯韦方程，一组微分方程，非常普遍地描述了这个领域的现象。最近的发展是量子电动力学，它的制定是为了解释电磁辐射与物质的相互作用，量子理论的规律适用于此。

avatest™帮您通过考试

avatest™的各个学科专家已帮了学生顺利通过达上千场考试。我们保证您快速准时完成各时长和类型的考试，包括in class、take home、online、proctor。写手整理各样的资源来或按照您学校的资料教您，创造模拟试题，提供所有的问题例子，以保证您在真实考试中取得的通过率是85%以上。如果您有即将到来的每周、季考、期中或期末考试，我们都能帮助您！

在不断发展的过程中，avatest™如今已经成长为论文代写，留学生作业代写服务行业的翘楚和国际领先的教育集团。全体成员以诚信为圆心，以专业为半径，以贴心的服务时刻陪伴着您， 用专业的力量帮助国外学子取得学业上的成功。

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物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Wire DW model

The exact solutions of equation (9.42) are found in [9], we take the simplest one, corresponding to the ‘planar’ DW model.
$$
\Omega(\vec{r}, t)=\Sigma(\vec{r})-\frac{i \gamma}{1-i \alpha} H t,
$$
where, the function $\Sigma(\vec{r})$ can be written in the following form:
$$
\Sigma=\beta^{\prime} z+\rho[A \cos (\nu \varphi)+B \sin (\nu \varphi)],
$$
where $\beta^{\prime}$, is real, $A=A^{\prime}+i A^{\prime \prime}, B=i B^{\prime \prime}$ and $A^{\prime}, A^{\prime \prime}, B^{\prime \prime}$ are real. In particular, as limitation of boundary condition, we assume the magnetization to be radially directed at points $\varphi=0, \pi / 2, \pi,-\pi / 2[10]$. This condition leads to the following values of parameters: $A^{\prime \prime}=0, B^{\prime \prime}=\pi /(2 R)$, where $R$ is the radius of the inner core of the wire. Hence, the real part of $\Sigma$ simplified as
$$
\Sigma=\beta^{\prime} z+\rho\left[A^{\prime} \cos (\varphi)+B^{\prime} \sin (\varphi)\right]
$$

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|The stray field of the planar DW

At the wire surface, for the stationary solution, taking $t=0$, without loss of generality, we write
$$
\Sigma=\beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi),
$$
For the real $\Sigma$, equations $(9.43)$ and $(9.50)$ give the projections of the unit magnetization vector
$$
\begin{gathered}
m^x=\frac{2 \exp \left(\beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi)\right)}{1+\exp \left[2 \beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi)\right] .}=\frac{1}{\cosh \left[\beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi)\right] .}, \
m^y=0,
\end{gathered}
$$
the form of the hyperbolic cosine in equation (9.51) shows the width of the DW:
$$
\Delta=1 / \beta^{\prime} .
$$

电动力学代写

物理代与写|电动力学代䒯Electrodynamics代写|Wire DW model

方程 (9.42) 的精确解在[9]中找到，我们取最简单的一个，对应于“平面”DW 模型。
$$
\Omega(\vec{r}, t)=\Sigma(\vec{r})-\frac{i \gamma}{1-i \alpha} H t
$$
其中，函数 $\Sigma(\vec{r})$ 可以写成下面的形式:
$$
\Sigma=\beta^{\prime} z+\rho[A \cos (\nu \varphi)+B \sin (\nu \varphi)],
$$
在哪里 $\beta^{\prime}$ ，是真实的， $A=A^{\prime}+i A^{\prime \prime}, B=i B^{\prime \prime}$ 和 $A^{\prime}, A^{\prime \prime}, B^{\prime \prime}$ 是真实的。特别是，作为边界条件 的限制，我们假设磁化径向指向点 $\varphi=0, \pi / 2, \pi,-\pi / 2[10]$. 这种情况导致以下参数值: $A^{\prime \prime}=0, B^{\prime \prime}=\pi /(2 R)$ ， 在哪里 $R$ 是导线内芯的半径。因此，实部 $\Sigma$ 简化为
$$
\Sigma=\beta^{\prime} z+\rho\left[A^{\prime} \cos (\varphi)+B^{\prime} \sin (\varphi)\right]
$$

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|The stray field of the planar DW

在导线表面，对于固定解，取 $t=0$ ，不失一般性，我们写
$$
\Sigma=\beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi),
$$
对于真正的 $\Sigma$, 方程式 (9.43)和 (9.50)给出单位磁化矢量的投影
$$
m^x=\frac{2 \exp \left(\beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi)\right)}{1+\exp \left[2 \beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi)\right] .}=\frac{1}{\cosh \left[\beta^{\prime} z+R A^{\prime} \cos (\varphi)\right] .}, m^y=0,
$$
等式 (9.51) 中双曲余弦的形式显示了 DW 的宽度:
$$
\Delta=1 / \beta^{\prime} .
$$

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

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计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

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