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物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Energy and Momentum of Electromagnetic Waves

如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism PHYS457这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism是物理学的一个分支,涉及到对电磁力的研究,这是一种发生在带电粒子之间的物理作用。电磁力是由电场和磁场组成的电磁场所承载的,它是诸如光这样的电磁辐射的原因。它与强相互作用、弱相互作用和引力一起,是自然界的四种基本相互作用(通常称为力)之一。在高能量下,弱力和电磁力被统一为单一的电弱力。

电磁学Electromagnetism是以电磁力来定义的,有时也称为洛伦兹力,它包括电和磁,是同一现象的不同表现形式。电磁力在决定日常生活中遇到的大多数物体的内部属性方面起着重要作用。原子核和其轨道电子之间的电磁吸引力将原子固定在一起。电磁力负责原子之间形成分子的化学键,以及分子间的力量。电磁力支配着所有的化学过程,这些过程是由相邻原子的电子之间的相互作用产生的。电磁学在现代技术中应用非常广泛,电磁理论是电力工程和电子学包括数字技术的基础。

电磁学Electromagnetism代写,免费提交作业要求, 满意后付款,成绩80\%以下全额退款,安全省心无顾虑。专业硕 博写手团队,所有订单可靠准时,保证 100% 原创。最高质量的电磁学Electromagnetism作业代写,服务覆盖北美、欧洲、澳洲等 国家。 在代写价格方面,考虑到同学们的经济条件,在保障代写质量的前提下,我们为客户提供最合理的价格。 由于作业种类很多,同时其中的大部分作业在字数上都没有具体要求,因此电磁学Electromagnetism作业代写的价格不固定。通常在专家查看完作业要求之后会给出报价。作业难度和截止日期对价格也有很大的影响。

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物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Energy and Momentum of Electromagnetic Waves

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Energy and Momentum of Electromagnetic Waves

Using the relation in Eq. (12.24), the contributions of electric and magnetic field to the total energy density are equal; that is,
$$
\epsilon_m \frac{E^2}{2}=\frac{B^2}{2 \mu_m} .
$$
Therefore, the total energy density in the electromagnetic wave is
$$
u=\left(\epsilon_m \frac{E^2}{2}+\frac{B^2}{2 \mu_m}\right)=\epsilon_m E^2=\frac{B^2}{\mu_m} .
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Coherence of Electromagnetic Waves

The monochromatic plane electromagnetic waves are an idealization picture because they have infinite extent in all directions. Furthermore, they are just sinusoidal waves, and hence their angular frequency spread is zero, $\Delta \omega=0$. The same would have been true for the monochromatic spherical waves. These waves (that is, having $\Delta \omega=0$ ) are called completely coherent. If two identical of such waves superimpose, then the interference can be seen. For instance, consider two electromagnetic waves with magnitudes of electric field vectors as
$$
\begin{aligned}
& E_1=E_0 \cos \left(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}1-\omega t\right), \ & E_2=E_0 \cos \left(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_2-\omega t+\delta\right), \end{aligned} $$ where $\delta$ is a phase angle shift; moreover, we have assumed they have the same amplitude $E_0$. The resultant wave is given as follows: $$ \begin{aligned} E_R & =E_1+E_2 \ & =E_0 \cos \left(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_1-\omega t\right)+E_0 \cos \left(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_2-\omega t+\delta\right) \ & =2 E_0 \cos \left(\frac{\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_2-\omega t+\delta-\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_1+\omega t}{2}\right) \ & \times \sin \left(\frac{\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_2-\omega t+\delta+\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_1-\omega t}{2}\right) \ & =2 E_0 \cos \left(\frac{\mathbf{k} \cdot\left(\mathbf{r}_2-\mathbf{r}_1\right)+\delta}{2}\right) \sin \left(\frac{\mathbf{k} \cdot\left(\mathbf{r}_2+\mathbf{r}_1\right)}{2}-\omega t+\frac{\delta}{2}\right), \end{aligned} $$ which is the equation of a traveling wave, and its amplitude is $$ E{R 0}=2 E_0 \cos \left(\frac{\mathbf{k} \cdot\left(\mathbf{r}_2-\mathbf{r}_1\right)+\delta}{2}\right)
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Energy and Momentum of Electromagnetic Waves

电磁学代写

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Energy and Momentum of Electromagnetic Waves


$$
\epsilon_m \frac{E^2}{2}=\frac{B^2}{2 \mu_m} \text {. }
$$
因此,电磁波中的总能量密度为
$$
u=\left(\epsilon_m \frac{E^2}{2}+\frac{B^2}{2 \mu_m}\right)=\epsilon_m E^2=\frac{B^2}{\mu_m} .
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Coherence of Electromagnetic Waves


单色平面电磁波是一种理相化的图景,因为它们在所有方向上都具有无限大的范围。此外,它们只是 正弦波,因此它们的角频率扩展为零, $\Delta \omega=0$. 单色球面波也是如此。这些波(也就是说,有 $\Delta \omega=0)$ 称为完全相干。如果两个相同的此类波單加,则可以看到干涉。例如,考虑具有电场矢量 大小的两个电磁波
$$
E_1=E_0 \cos (\mathbf{k} \cdot \mathbf{r} 1-\omega t), \quad E_2=E_0 \cos \left(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_2-\omega t+\delta\right),
$$
在哪里 $\delta$ 是相角偏移;此外,我们假设它们具有相同的振幅 $E_0$. 合成波如下:
$$
E_R=E_1+E_2 \quad=E_0 \cos \left(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_1-\omega t\right)+E_0 \cos \left(\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_2-\omega t+\delta\right)=2 E_0 \cos \left(\frac{\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_2-\omega t+\delta-\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}_1+\omega t}{2}\right)
$$
这是行波的方程,其振幅为
$$
E R 0=2 E_0 \cos \left(\frac{\mathbf{k} \cdot\left(\mathbf{r}_2-\mathbf{r}_1\right)+\delta}{2}\right)
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。

微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支,研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富,各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Mixed Boundary Value Problem

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电磁学Electromagnetism是以电磁力来定义的,有时也称为洛伦兹力,它包括电和磁,是同一现象的不同表现形式。电磁力在决定日常生活中遇到的大多数物体的内部属性方面起着重要作用。原子核和其轨道电子之间的电磁吸引力将原子固定在一起。电磁力负责原子之间形成分子的化学键,以及分子间的力量。电磁力支配着所有的化学过程,这些过程是由相邻原子的电子之间的相互作用产生的。电磁学在现代技术中应用非常广泛,电磁理论是电力工程和电子学包括数字技术的基础。

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物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Mixed Boundary Value Problem

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Mixed Boundary Value Problem

To demonstrate the separation of variable method, we choose for simplicity reasons a plane and, mixed boundary value problem for Laplace’s equation $\nabla^2 \varphi=0$. Consider the rectangular piece of a uniform conductor with the sides $a$ and $b$ where a voltage is applied as shown in Fig. 4.19. The two sides $y=0$ and $y=b$ are coated with a very good conductor (like silver) and are grounded. The side $x=a$

shall also be coated with silver but the potential there shall be $\varphi=\varphi_0$. There is no conducting material at the side $x=0$ and therefore, the current density lines have to be parallel to that boundary, which means that $\partial \varphi / d n=0$. We summarize the boundary conditions:
In order to meet the boundary conditions for $\mathrm{y}$, the $y$-dependent part is written as
$$
A \cos (k y)+B \sin (k y) \text {. }
$$
This determines the form of the $x$-dependency, since the problem is independent of $z$.
$$
C \cosh (k x)+D \sinh (k x)
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Basic Equations

Maxwell’s equations were introduced in Chapter 1 eq. (1.72). In the limit of just time-independent problems, the system of Maxwell’s equations nicely splits into two electrostatic and two magnetostatic equations. The latter consists of Ampere’s law, and the fact that the magnetic field is always source free (i.e. solenoidal).
\begin{tabular}{c}
$\nabla \times \mathbf{H}=\mathbf{g}$ \
\hline$\nabla \bullet \mathbf{B}=0$ \
\hline
\end{tabular}
Beyond that, we have to establish a relation between $\mathbf{B}$ and $\mathbf{H}$
$$
\mathbf{B}=\mathbf{B}(\mathbf{H}) \text {. }
$$
The relation for vacuum is
$$
\mathbf{B}=\mu_0 \mathbf{H} .
$$
The B-field is perceivable because it exhibits a velocity dependent force on charged particles (Lorentz force). If an electric field exists simultaneously, the force becomes
$$
\mathbf{F}=Q(\mathbf{E}+\mathbf{v} \times \mathbf{B}) .
$$
Integrating eq. (5.1) over an arbitrary area gives its integral representation
$$
\int_A(\nabla \times \mathbf{H}) d \mathbf{A}=\int_A \mathbf{g} d \mathbf{A} .
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Mixed Boundary Value Problem

电磁学代写

物理代写|电磁学代写|电磁学代考|混合边界值问题

为了证明变量分离法,为了简单起见,我们选择拉普拉斯方程$nabla^2\varphi=0$的一个平面和混合边界值问题。考虑均匀导体的矩形片,其边长为$a$和$b$,如图4.19所示,在这里施加了一个电压。两侧$y=0$和$y=b$涂有非常好的导体(如银)并接地。侧面$x=a$
也应涂有银,但那里的电位应是$/varphi=/varphi_0$。在$x=0$一侧没有导电材料,因此,电流密度线必须平行于该边界,这意味着$partial\varphi/d n=0$。我们总结一下边界条件。
为了满足$mathrm{y}$的边界条件,与$y$有关的部分写为
$$
A cos (k y)+B sin (k y) \text {. }
$$
这决定了$x$依赖的形式,因为问题与$z$无关。
$$
C\cosh (k x)+D\sinh (k x)
$$

物理代写|电磁学代写电磁学代考|基本方程

第一章中介绍了麦克斯韦方程,即(1.72)。在仅仅与时间有关的问题的限制下,麦克斯韦方程系统很好地分成两个静电方程和两个磁静力学方程。后者包括安培定律,以及磁场总是无源的(即螺线管)这一事实。
未知环境 “表格化
除此之外,我们必须在$mathbf{B}$和$mathbf{H}$之间建立一种关系
$$
\mathbf{B}=\mathbf{B}(\mathbf{H}) .
$$
真空的关系是
$$
\mathbf{B}=mu_0\mathbf{H}。
$$
B场是可感知的,因为它对带电粒子表现出一种与速度有关的力(洛伦兹力)。如果同时存在一个电场,这个力就变成了
$$
\σmathbf{F}=Q(\mathbf{E}+\mathbf{v}\times σmathbf{B})
$$
将公式(5.1)在任意面积上进行积分,可以得到其积分表示法
$$
\int_A(\nabla \times \mathbf{H}) d \mathbf{A}=int_A \mathbf{g} d \mathbf{A}。
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考

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微观经济学代写

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线性代数代写

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博弈论代写

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物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Self-inductance

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Self-inductance

There is a difference between the emfs and the current produced by a battery or other sources and those induced by changing the magnetic field flux.

In general, the source emf and source current describe parameters associated with a physical source. In contrast, the induced emf and induced current describe parameters associated with changing magnetic field flux.

Consider the simple electric circuit shown in Fig. 10.5. It consists of a source emf, $\epsilon$, a resistance, $R$, and a switch, $S$. When the switch is closed the source current does not instantly increase to its maximum value $I_{\max }$ :
$$
I_{\max }=\frac{\epsilon}{R}
$$
At some instance of time $t$ the current in the circuit is $I(t)$. Besides, the current passing through straight wire line produces a magnetic field $B=\mu_0 I / 2 \pi r$ (where $r$ is the distance from the wire), and thus $B \sim I$. Since the current increases to reach its maximum value $I_{\max }$, so does the magnetic field. Furthermore, the magnetic flux passing through the surface area enclosed by the circuit is
$$
\Phi_B=\int_{\mathcal{S}} \mathbf{B} \cdot d \mathbf{S}
$$
where $\mathcal{S}$ is the surface area enclosed by the circuit. Therefore, since $B$ increases, $\Phi_B$ increases with time, that is, $d \Phi_B / d t \neq 0$, which in turn creates an induced emf in the circuit:
$$
\epsilon_L=-\frac{d \Phi_B}{d t}
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Mutual Inductance

The magnetic flux passing through the surface area of a loop is (see also Fig. 10.8):
$$
\Phi_B=\int_{\mathcal{S}} \mathbf{B} \cdot d \mathbf{S}
$$
where $|\mathbf{B}| \sim I$. Therefore, $\Phi_B$ varies with time because $I$ varies with time. Thus, an induced emf occurs through the process of mutual inductance. This is related with the fact that it depends on the interaction between two circuits.

Consider two parallel coils of $N_1$ and $N_2$ turns, respectively, as shown in Fig. $10.9$. Through the coil I is passing the current $I_1$ and coil II the current $I_2$. Suppose the current $I_1$ is creating a magnetic field with magnetic field lines as depicted in Fig. 10.9. Some of these lines pass through the coil II. We denote by $\Phi_{12}$ the magnetic flux of the magnetic field created by coil I through the coil II. The mutual inductance, namely, $M_{12}$, of coil II with respect to coil I is

$$
M_{12}=N_2 \frac{\Phi_{12}}{I_1}
$$
Assuming that the current $I_1$ is varying with time, then an induced emf is created at coil II, given as
$$
\epsilon_{\text {ind }, 2}=-N_2 \frac{d \Phi_{12}}{d t}
$$
where $\Phi_{12}$ is calculated from Eq. (10.34) as
$$
\Phi_{12}=I_1 \frac{M_{12}}{N_2}
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|PHYS457 Self-inductance

电磁学代写

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Self-inductance


由电池或其他来源产生的电动势和电流与通过改变碰场通量引起的电动势和电流之间存在差异。
通常,源电动势和源电流描述与物理源相关的参数。相反,感应电动势和感应电流描述了与亲化的磁场通量相关的参数。
考虑图 $10.5$ 中所示的简单电路。它由源电动势组成, $\epsilon$, 阻力,R和一个开关, $S$. 当开关闭合时,源电流不会立即增加到最大值 $I_{\max }$
$$
I_{\max }=\frac{\epsilon}{R}
$$
在某些时候 $t$ 电路中的电流是 $I(t)$. 此外,通过直线的电流会产生磁场 $B=\mu_0 I / 2 \pi r$ (在哪里 $r$ 是与电线的距离),因此 $B \sim I$. 由于电流增加达到其最大值 $I_{\max }$ ,磁场也是如此。此外,通过电路包围的表面积的硑通量为
$$
\Phi_B=\int_{\mathcal{S}} \mathbf{B} \cdot d \mathbf{S}
$$
在哪里 $\mathcal{S}$ 是电路封闭的表面积。因此,由于 $B$ 增加, $\Phi_B$ 随时间增加,即 $d \Phi_B / d t \neq 0$ ,这又会在电路中产生感应电动势:
$$
\epsilon_L=-\frac{d \Phi_B}{d t}
$$


物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Mutual Inductance


通过环路表面积的磁通量为(另请参见图 10.8):
$$
\Phi_B=\int_{\mathcal{S}} \mathbf{B} \cdot d \mathbf{S}
$$
在哪里 $|\mathbf{B}| \sim I$. 所以, $\Phi_B$ 随时间变化,因为 $I$ 随时间变化。因此,感应电动势是通过互感过程产生的。这与它取决于两个电路之 间的相互作用这一事实有关。 相对于线䣬 I 是
$$
M_{12}=N_2 \frac{\Phi_{12}}{I_1}
$$
假设当前 $I_1$ 随时间变化,则在线眭 II 处产生感应电动劫,如下所示
$$
\epsilon_{\text {ind }, 2}=-N_2 \frac{d \Phi_{12}}{d t}
$$
在哪里 $\Phi_{12}$ 从等式计算。(10.34) 作为
$$
\Phi_{12}=I_1 \frac{M_{12}}{N_2}
$$

物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支,研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富,各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。