如果你也在 怎样代写量子力学Quantum mechanics PHYSICS3544这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。量子力学Quantum mechanics允许计算物理系统的属性和行为。它通常被应用于微观系统：分子、原子和亚原子粒子。它已被证明适用于有数千个原子的复杂分子，但它对人类的应用引起了一些哲学问题，如维格纳的朋友，它对整个宇宙的应用仍是推测性的。量子力学的预测已在实验中得到验证，精确度极高。
量子力学Quantum mechanics是从解释那些无法与经典物理学相协调的观察结果的理论中逐渐产生的，例如马克斯-普朗克在1900年对黑体辐射问题的解决方案，以及爱因斯坦在1905年解释光电效应的论文中提出的能量和频率之间的对应。这些早期理解微观现象的尝试，现在被称为 “旧量子理论”，导致尼尔斯-玻尔、埃尔温-薛定谔、维尔纳-海森堡、马克斯-伯恩、保罗-狄拉克等人在1920年代中期全面发展量子力学。现代理论是用各种专门开发的数学形式来表述的。在其中一个中，一个被称为波函数的数学实体以概率振幅的形式提供了关于对一个粒子的能量、动量和其他物理特性的测量可能产生的信息。
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物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|Statement of the Problem
The approximation method we consider here is time-independent perturbation theory, sometimes known as the Rayleigh-Schrödinger perturbation theory. We consider a timeindependent Hamiltonian $H$ such that it can be split into two parts, namely,
$$
H=H_{0}+V,
$$
where the $V=0$ problem is assumed to have been solved in the sense that both the exact energy eigenkets $\left|n^{(0)}\right\rangle$ and the exact energy eigenvalues $E_{n}^{(0)}$ are known:
$$
H_{0}\left|n^{(0)}\right\rangle=E_{n}^{(0)}\left|n^{(0)}\right\rangle .
$$
We are required to find approximate eigenkets and eigenvalues for the full Hamiltonian problem
$$
\left(H_{0}+V\right)|n\rangle=E_{n}|n\rangle,
$$
where $V$ is known as the perturbation; it is not, in general, the full-potential operator. For example, suppose we consider the hydrogen atom in an external electric or magnetic field. The unperturbed Hamiltonian $H_{0}$ is taken to be the kinetic energy $\mathbf{p}^{2} / 2 \mathrm{~m}$ and the Coulomb potential due to the presence of the proton nucleus $-e^{2} / r$. Only that part of the potential due to the interaction with the external $\mathbf{E}$ or $\mathbf{B}$ field is represented by the perturbation $V$.
物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|The Two-State Problem
Before we embark on a systematic presentation of the basic method, let us see how the expansion in $\lambda$ might indeed be valid in the exactly soluble two-state problem we have encountered many times already. Suppose we have a Hamiltonian that can be written as
$$
H=E_{1}^{(0)}\left|1^{(0)}\right\rangle\left\langle 1^{(0)}\left|+E_{2}^{(0)}\right| 2^{(0)}\right\rangle\left\langle 2^{(0)}\left|+\lambda V_{12}\right| 1^{(0)}\right\rangle\left\langle 2^{(0)}\left|+\lambda V_{21}\right| 2^{(0)}\right\rangle\left\langle 1^{(0)}\right|,
$$
where $\left|1^{(0)}\right\rangle$ and $\left|2^{(0)}\right\rangle$ are the energy eigenkets for the $\lambda=0$ problem, and we consider the case $V_{11}=V_{22}=0$. In this representation the $H$ may be represented by a square matrix as follows:
$$
H=\left(\begin{array}{ll}
E_{1}^{(0)} & \lambda V_{12} \
\lambda V_{21} & E_{2}^{(0)}
\end{array}\right),
$$
where we have used the basis formed by the unperturbed energy eigenkets. The $V$ matrix must, of course, be Hermitian; let us solve the case when $V_{12}$ and $V_{21}$ are real:
$$
V_{12}=V_{12}^{}, \quad V_{21}=V_{21}^{} ;
$$
hence, by Hermiticity
$$
V_{12}=V_{21} \text {. }
$$
量子力学代写
物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|Statement of the Problem
这样它就可以分成两部分，即
$$
H=H_{0}+V,
$$
在哪里 $V=0$ 假设问题已经解决，因为两个精确的能量本征 $\left|n^{(0)}\right\rangle$ 和准确的能量特征值 $E_{n}^{(0)}$ 已知:
$$
H_{0}\left|n^{(0)}\right\rangle=E_{n}^{(0)}\left|n^{(0)}\right\rangle .
$$
我们需要找到完整哈密顿问题的近似特征和特征值
$$
\left(H_{0}+V\right)|n\rangle=E_{n}|n\rangle,
$$
在哪里 $V$ 称为扰动; 一般来说，它不是全潜力算子。例如，假设㧴们考虑外部电场或磁场中的氢原子。不受干扰的哈密顿量 $H_{0}$ 被 认为是动能 $\mathbf{p}^{2} / 2 \mathrm{~m}$ 和由于质子核的存在而产生的库仑势 $-e^{2} / r$. 只有那部分由于与外部相互作用而产生的潜力 $\mathbf{E}$ 或者 $\mathbf{B}$ 场由扰动 表示 $V$.
物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|The Two-State Problem
在我们开始系统介绍基本方法之前，让我们看看如何扩展 $\lambda$ 在我们已经茤次遇到的完全可解的二态问题中可能确实有效。假设我们 有一个哈密顿量可以写成
$$
H=E_{1}^{(0)}\left|1^{(0)}\right\rangle\left\langle 1^{(0)}\left|+E_{2}^{(0)}\right| 2^{(0)}\right\rangle\left\langle 2^{(0)}\left|+\lambda V_{12}\right| 1^{(0)}\right\rangle\left\langle 2^{(0)}\left|+\lambda V_{21}\right| 2^{(0)}\right\rangle\left\langle 1^{(0)}\right|,
$$
在哪里 $\left|1^{(0)}\right\rangle$ 和 $\left|2^{(0)}\right\rangle$ 是的能量本征 $\lambda=0$ 问题，我们考虑这种情况 $V_{11}=V_{22}=0$. 在这个表示中 $H$ 可以用一个方阵表示如下:
$$
H=\left(\begin{array}{lll}
E_{1}^{(0)} & \lambda V_{12} \lambda V_{21} & E_{2}^{(0)}
\end{array}\right)
$$
我们使用了由末受扰动的能量特征形成的基础。这 $V$ 矩阵当然必须是 Hermitian；让我们解决这个案子 $V_{12}$ 和 $V_{21}$ 是真实的:
$$
V_{12}=V_{12}, \quad V_{21}=V_{21}
$$
因此，通过 Hermitity
$$
V_{12}=V_{21} .
$$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。