如果你也在 怎样代写通讯系统Communication System EE343这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。通讯系统Communication System或通信系统是由单个电信网络、传输系统、中继站、支流站和终端设备组成的集合，通常能够相互连接和相互操作，形成一个整体。一个通信系统的组成部分服务于一个共同的目的，在技术上是兼容的，使用共同的程序，对控制作出反应，并在联合中运作。
通讯系统Communication System电信是一种通信方法（例如，用于体育广播、大众传媒、新闻等）。通信是通过使用相互理解的符号和符号学规则，从一个实体或群体向另一个实体或群体传达预期的意义的行为。光通信系统是使用光作为传输媒介的任何形式的电信。设备包括一个将信息编码成光信号的发射器，一个将信号传送到目的地的通信通道，以及一个从收到的光信号中复制信息的接收器。光纤通信系统通过在光纤中发送光，将信息从一个地方传输到另一个地方。光线形成一个载波信号，被调制以携带信息。
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电子工程代写|通讯系统代写Communication System代考|Geometrical optics
The geometrical optics approximation describes wave propagation in the limit of high frequencies. In a homogeneous isotropic medium, the waves propagate in straight lines called rays; in an inhomogeneous isotropic medium, the rays are curved. Geometrical optics describes the ray trajectories in the limit where changes in the properties of the medium are slowly varying in space. ${ }^{4,5}$ Starting with the steady-state field equations, Equation $2.8$, the plane wave solution, Equation $2.12$ is obtained for a homogeneous medium. As a trial solution for an inhomogeneous equation, assume a generalized plane wave solution: ${ }^4$
$$
\underline{E}(\underline{r}, \omega)=\underline{E}_G(\underline{r}) e^{-j k_0 \mathbf{S}(\underline{r})}
$$
where $\underline{E}_G$, is a vector function of position and $\mathbf{S}$ is a scalar function of position. The surface $L=\operatorname{Re}[\mathbf{S}]$ equal a constant is a constant phase wavefront. Note $L$ has the dimension of length because $k_0 L$ is the value of phase in radians on the wavefront. By substituting the trial solution into Equation $2.8$, the following results are obtained:
$$
\begin{aligned}
&\nabla \times\left(\underline{H}_G e^{-j k_0 \mathbf{s}}\right)=\left[\nabla \times \underline{H}_G+j k_0 \underline{H}_G \times \nabla \mathbf{S}\right] e^{-j k_0 \mathbf{s}}=(\sigma+j \omega \varepsilon) \underline{E}_G e^{-j k_0 \mathbf{s}} \
&\nabla \times\left(\underline{E}_G e^{-j k_0 \mathbf{s}}\right)=\left[\nabla \times \underline{E}_G+j k_0 \underline{E}_G \times \nabla \mathbf{S}\right] e^{-j k_0 \mathbf{s}}=-j \omega \mu \underline{H}_G e^{-j k_0 \mathbf{s}} \
&\nabla \cdot\left(\varepsilon \underline{E}_G e^{-j k_0 \mathbf{s}}\right)=\left[\varepsilon \nabla \cdot \underline{E}_G+\underline{E}_G \cdot \nabla \varepsilon-j k_0 \varepsilon \underline{E}_G \cdot \nabla \mathbf{S}\right] e^{-j k_0 \mathbf{s}}=0 \
&\nabla \cdot\left(\mu \underline{H}_G e^{-j k_0 \mathbf{s}}\right)=\left[\mu \nabla \cdot \underline{H}_G+\underline{H}_G \cdot \nabla \mu-j k_0 \mu \underline{H}_G \cdot \nabla \mathbf{S}\right] e^{-j k_0 \mathbf{s}}=0
\end{aligned}
$$
which may be simplified to:
$$
\begin{aligned}
&\nabla \mathbf{S} \times \underline{H}_G+\frac{(\sigma+j \omega \varepsilon)}{j k_0} \underline{E}_G=\frac{1}{j k_0} \nabla \times \underline{H}_G \
&\nabla \mathbf{S} \times \underline{E}_G-\frac{j \omega \mu \underline{H_G}}{j k_0}=\frac{1}{j k_0} \nabla \times \underline{E}_G \
&\nabla \mathbf{S} \cdot \underline{E}_G=\frac{1}{j k_0}\left(\nabla \cdot \underline{E}_G+\underline{E}_G \cdot \frac{\nabla \varepsilon}{\varepsilon}\right) \
&\nabla \mathbf{S} \cdot \underline{H}_G=\frac{1}{j k_0}\left(\nabla \cdot \underline{H}_G+\underline{H}_G \cdot \frac{\nabla \mu}{\mu}\right)
\end{aligned}
$$
Note that this equation is exact; no approximation has been made.
电子工程代写|通讯系统代写Communication System代考|Ray tracing
The Earth’s atmosphere is often modeled as spherically symmetric with the index of refraction varying with height (see Section 1.4.2.1). The index of refraction varies with time and is generally known only at a number of discrete heights. For computational convenience, the atmosphere is usually broken up into concentric spherical shells between the heights, $h_i$, where $n^{\prime}\left(h_i\right)$ is known. If $n^{\prime}(h)$ is assumed to vary linearly with height between the known values (a constant $n^{\prime}$ gradient layer), the integration of Equation $2.63$ in the layer requires the evaluation of an elliptic integral. For the range of index of refraction values expected in the atmosphere, additional approximations will be required to evaluate the integral. If instead, the modified index of refraction $m(h)$ is assumed to vary linearly with height between the known values, Equation $2.63$ can be readily integrated.
For the layer between $m_{\mathrm{i}}$ and $m_{i+1}$, the change in $\theta, \Delta \theta_{\mathrm{i}}=\theta_{i+1}-\theta_i$ is given by:
$$
\begin{aligned}
\Delta \theta_i &=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{m^2-K^2}}=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{(a r+b)^2-K^2}} \
&=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{(a r)^2+2 a b r+\left(b^2-K^2\right)}} \
&=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{u r^2+v r+w}} ; w=b^2-K^2, v=2 a b, u=a^2 \
&=-\frac{K}{\sqrt{w}} \ln \left[\frac{\sqrt{\left(m^2-K^2\right)}+\sqrt{w}}{r}+\frac{v}{2 \sqrt{w}}\right]{h_i+A} ; w>0 \ &\left.=\frac{K}{\sqrt{-w}} \sin \right]{h_i+A}^{h_{i+1}+A}\left[\frac{v r+2 w}{r \sqrt{v^2-4}-4 u}\right]{h_i+A}^{h{i+1}+A} ; w<0 \
&=-\frac{2 K}{v}\left[\frac{\sqrt{\left(m^2-K^2\right)}}{r}\right]{i+1}^{h_i+A} \ &=0 \end{aligned} $$ where $A$ is the radius of the Earth. The integral for $\Delta L{S i}$ is:
$$
\Delta L_{S i}=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{m d r}{\sqrt{m^2-K^2}}=\frac{1}{a}\left[\sqrt{m^2-K^2}\right]{h_i+A}^{h{i+1}+A}
$$
where $a, b, u, v$, and $w$ are defined in Equation 2.66. The integral for $\Delta L_{P_i}$ is:
$$
\begin{aligned}
\Delta L_{P i} &=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{m^2 d r}{r \sqrt{m^2-K^2}} \approx \Delta L_{S i}\left(1+\frac{1}{2}\left(N_i^{\prime}+N_{i+1}^{\prime}\right) \times 10^{-6}\right) \
&=|a| \Delta L_{S i}+\frac{b^2}{K} \Delta \theta_i+b \ln \left[2 u r+v+2|a| \sqrt{m^2-K^2}\right]{h_i+A}^{h{i+1}+A}
\end{aligned}
$$
通讯系统代写
电子工程代写通讯系统代写Communication System代考|Geometrical optics
几何光学近似描述了在高频极限下的波传㨨。在均匀的各向同性介质中，波以直线传播，称为射线; 在不均匀的各向同性介质中， 方程2.12为均质介质获得。作为非齐次方程的沚解，假设广义平面波解: ${ }^4$
$$
\underline{E}(\underline{r}, \omega)=\underline{E}G(\underline{r}) e^{-j k_0 \mathbf{S}(r)} $$ 在哪里 $\underline{E}{G^{\prime}}$ 是位置的向量函数，并且 $\mathbf{S}$ 是位置的标量函数。表面 $L=\operatorname{Re}[\mathbf{S}]$ 等于一个常数是一个恒定的相位诐前。笔迉 $L$ 有长度 的维度，因为 $k_0 L$ 是以弧度为单位的波前相位值。通过将试验解决方宴代入方程 $2.8$ ，得到以下结果:
$$
\nabla \times\left(\underline{H}G e^{-j k k_0}\right)=\left[\nabla \times \underline{H}_G+j k_0 \underline{H}_G \times \nabla \mathbf{S}\right] e^{-j k \boldsymbol{s}}=(\sigma+j \omega \varepsilon) \underline{E}_G e^{-j k_0} \quad \nabla \times\left(\underline{E}_G e^{-j k{0 \boldsymbol{s}}}\right)=\left[\nabla \times \underline{E}G+j k_0 \underline{E}_G \times \nabla \mathbf{S}\right] e^{-j k 0 \mathbf{s}}=-j \omega \mu \underline{H}_G e^{-j k 0 \boldsymbol{s}} $$ 可以简化为: $$ \nabla \mathbf{S} \times \underline{H}_G+\frac{(\sigma+j \omega \varepsilon)}{j k_0} \underline{E}_G=\frac{1}{j k_0} \nabla \times \underline{H}_G \quad \nabla \mathbf{S} \times \underline{E}_G-\frac{j \omega \mu \underline{H}_G}{j k_0}=\frac{1}{j k_0} \nabla \times \underline{E}_G \nabla \mathbf{S} \cdot \underline{E}_G=\frac{1}{j k_0}\left(\nabla \cdot \underline{E}_G+\underline{E}_G \cdot \frac{\nabla \varepsilon}{\varepsilon}\right) \quad \nabla \mathbf{S} \cdot \underline{H}_G=\frac{1}{j k_0}(， $$ 请注意，这个等式是精确的; 没有进行近似。
电子工程代写|通讯系统代写Communication System代考|Ray tracing
地球大气通常被建模为球对称，折射率随高度而变化 (见第 $1.4 .2 .1$ 节)。折射率随时间变化并且通常仅在多个离散高度处已知。 为了计算方便，大气通常被分解成高度之间的同心球壳， $h_i$ ，在哪里 $n^{\prime}\left(h_i\right)$ 是已知的。如果 $n^{\prime}(h)$ 假定在已知值之间随高度线性 来评估积分。相反，修改后的折射率 $m(h)$ 假设在已知值之间随高度线性变化，方程2.63可以很容易地焦成。 对于之间的层 $m{\mathrm{i}}$ 和 $m_{i+1}$, 的变化 $\theta, \Delta \theta_{\mathrm{i}}=\theta_{i+1}-\theta_i$ 是 (谁) 给的:
$$
\Delta \theta_i=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{m^2-K^2}}=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{(a r+b)^2-K^2}} \quad=\int_{h_{i+A}}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{(a r)^2+2 a b r+\left(b^2-K^2\right)}}=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{K d r}{r \sqrt{u r^2+v r+w}} ; w=b^2-
$$
在哪里 $A$ 是地球的半径。积分为 $\Delta L S i$ 是:
$$
\Delta L_{S i}=\int_{h_i+A}^{h_{i+1}+A} \frac{m d r}{\sqrt{m^2-K^2}}=\frac{1}{a}\left[\sqrt{m^2-K^2}\right] h_i+A^{h i+1+A}
$$
在郆哩 $a, b, u, v ，$ 和 $w$ 在公式 $2.66$ 中定义。积分为 $\Delta L_{P_i}$ 是:
$$
\Delta L_{P i}=\int_{h_{i+}+A}^{h_{i+1}+A} \frac{m^2 d r}{r \sqrt{m^2-K^2}} \approx \Delta L_{S i}\left(1+\frac{1}{2}\left(N_i^{\prime}+N_{i+1}^{\prime}\right) \times 10^{-6}\right) \quad=|a| \Delta L_{S i}+\frac{b^2}{K} \Delta \theta_i+b \ln \left[2 u r+v+2|a| \sqrt{m^2-K^2}\right] h_i+A^{h i+1+A}
$$
电子工程代写|通讯系统代写Communication System代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。