如果你也在 怎样代写量子场论Quantum field theory 这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。商量子场论Quantum field theory是经典场论、量子力学和狭义相对论结合的结果。最早成功的经典场论是由牛顿的万有引力定律产生的，尽管在他1687年的论文《Philosophiæ Naturalis Principia Mathematica》中完全没有场的概念。牛顿所描述的引力是一种 “远距离作用”–它对远处物体的影响是瞬间的，无论距离多远。
量子场论Quantum field theory通过博恩、海森堡和帕斯卡尔-乔丹在1925-1926年的工作，自由电磁场（没有与物质相互作用的电磁场）的量子理论通过经典量子化被开发出来，将电磁场视为一组量子谐波振荡器。 然而，由于排除了相互作用，这样的理论还不能对现实世界作出定量预测。
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我们提供的量子场论Quantum field theory及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:
物理代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|Discrete transformations
Lorentz transformations are defined to be those that preserve the Minkowski metric:
$$
\Lambda^T g \Lambda=g
$$
Equivalently, they are those that leave inner products such as
$$
V_\mu W^\mu=V_0 W_0-V_1 W_1-V_2 W_2-V_3 W_3
$$
invariant. By this definition, the transformations
$$
P:(t, x, y, z) \rightarrow(t,-x,-y,-z)
$$
known as parity and
$$
T:(t, x, y, z) \rightarrow(-t, x, y, z)
$$
known as time reversal are also Lorentz transformations. They can be written as
$$
P=\left(\begin{array}{cccc}
1 & & & \
& -1 & & \
& & -1 & \
& & & -1
\end{array}\right), \quad T=\left(\begin{array}{cccc}
-1 & & & \
& 1 & & \
& & 1 & \
& & & 1
\end{array}\right)
$$
Parity and time reversal are special because they cannot be written as the product of rotations and boosts, Eqs. (2.13) and (2.14). Discrete transformations play an important role in quantum field theory (see Chapter 11).
We say that a vector is timelike when
$$
V^\mu V_\mu>0 \quad \text { (timelike) }
$$
and spacelike when
$$
V^\mu V_\mu<0 \quad \text { (spacelike) }
$$
Naturally, time $=(t, 0,0,0)$ is timelike and space $=(0, x, 0,0)$ is spacelike. Whether something is timelike or spacelike is preserved under Lorentz transformations since the norm is preserved. If a vector has zero norm we say it is lightlike:
$$
V^\mu V_\mu=0 \quad \text { (lightlike). }
$$
物理代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|Solving problems with Lorentz invariance
Special relativity in quantum field theory is much easier than the special relativity you learned in your introductory physics course. We never need to talk about putting long cars in small garages or engineers with flashlights on trains. These situations are all designed to make your non-relativistic intuition mislead you. In quantum field theory, other than the perhaps unintuitive notion that energy can turn into matter through $E=m c^2$, your non-relativistic intuition will serve you perfectly well.
For field theory, all you really need from special relativity is the one equation that defines Lorentz transformations:
$$
\Lambda^T g \Lambda=g
$$
This implies that contractions such as $p^2 \equiv p^\mu p_\mu$ are Lorentz invariant. For problems that involve changing frames, usually you know everything in one frame and are interested in some quantity in another frame. For example, you may know momenta $p_1^\mu$ and $p_2^\mu$ of two incoming particles that collide and are interested in the energy of an outgoing particle $E_3$ in the center-of-mass frame (the center-of-mass frame is defined as the frame in which the total 3-momenta, $\vec{p}{\text {tot }}=0$ ). For such problems, it is best to first calculate a Lorentzinvariant quantity such as $p{\text {tot }}^2=\left(p_1^\mu+p_2^\mu\right)^2$ in the first frame, then go to the second frame, and solve for the unknown quantity. Since $p_{\text {tot }}^2$ is Lorentz invariant, it has the same value in both frames. Usually, when you input everything you know about the second frame (e.g. $\vec{p}{\text {tot }}=0$ if it is the center-of-mass frame), you can solve for the remaining unknowns. If you find yourself plugging in explicit boost and rotation matrices, you are probably solving the problem the hard way. This trick is especially useful for situations in which there are many particles, say $p_1^\mu, \ldots, p_5^\mu$, and therefore many Lorentz-invariant quantities, such as $p_1^\mu p{4 \mu}$ or $\left(p_5^\mu+p_4^\mu\right)^2$
量子场论代考
物理代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|Discrete transformations
洛伦兹变换被定义为保持闵可夫斯基度规的变换:
$$
\Lambda^T g \Lambda=g
$$
同样地，它们是那些留下内积如
$$
V_\mu W^\mu=V_0 W_0-V_1 W_1-V_2 W_2-V_3 W_3
$$
不变的。根据这个定义，变换
$$
P:(t, x, y, z) \rightarrow(t,-x,-y,-z)
$$
称为宇称和
$$
T:(t, x, y, z) \rightarrow(-t, x, y, z)
$$
时间反转也是洛伦兹变换。它们可以写成
$$
P=\left(\begin{array}{cccc}
1 & & & \
& -1 & & \
& & -1 & \
& & & -1
\end{array}\right), \quad T=\left(\begin{array}{cccc}
-1 & & & \
& 1 & & \
& & 1 & \
& & & 1
\end{array}\right)
$$
宇称和时间反转是特殊的，因为它们不能写成旋转和推进的乘积，方程。(2.13)和(2.14)。离散变换在量子场论中起着重要的作用(见第11章)。
我们说一个向量是类时的，当
$$
V^\mu V_\mu>0 \quad \text { (timelike) }
$$
像太空一样
$$
V^\mu V_\mu<0 \quad \text { (spacelike) }
$$
自然，时间$=(t, 0,0,0)$是类时间的，空间$=(0, x, 0,0)$是类空间的。不管是时间类还是空间类在洛伦兹变换下都是守恒的因为范数是守恒的。如果一个向量的范数为零，我们说它是类光的:
$$
V^\mu V_\mu=0 \quad \text { (lightlike). }
$$
物理代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|Solving problems with Lorentz invariance
量子场论中的狭义相对论比你们在物理导论课上学到的狭义相对论要简单得多。我们从不需要谈论把长车放在小车库里，或者把带着手电筒的工程师放在火车上。这些情况都是为了让你的非相对论直觉误导你。在量子场论中，除了能量可以通过$E=m c^2$转化为物质这个可能不太直观的概念之外，你的非相对论性直觉将会很好地为你服务。
对于场论，你只需要从狭义相对论中得到一个定义洛伦兹变换的方程:
$$
\Lambda^T g \Lambda=g
$$
这意味着像$p^2 \equiv p^\mu p_\mu$这样的收缩是洛伦兹不变量。对于涉及变换坐标系的问题，通常你知道一个坐标系中的所有东西，而对另一个坐标系中的一些量感兴趣。例如，你可能知道两个入射粒子碰撞的动量$p_1^\mu$和$p_2^\mu$，并对质心坐标系中出射粒子$E_3$的能量感兴趣(质心坐标系被定义为总3动量$\vec{p}{\text {tot }}=0$的坐标系)。对于这类问题，最好先在第一帧中计算一个洛伦兹不变量，如$p{\text {tot }}^2=\left(p_1^\mu+p_2^\mu\right)^2$，然后再到第二帧，求解未知量。因为$p_{\text {tot }}^2$是洛伦兹不变量，它在两个坐标系中有相同的值。通常，当你输入你所知道的关于第二坐标系的一切(例如$\vec{p}{\text {tot }}=0$，如果它是质心坐标系)，你可以解出剩余的未知数。如果您发现自己插入了显式的提升和旋转矩阵，那么您可能正在以一种艰难的方式解决问题。这个技巧在有很多粒子的情况下特别有用，比如$p_1^\mu, \ldots, p_5^\mu$，因此有很多洛伦兹不变量，比如$p_1^\mu p{4 \mu}$或 $\left(p_5^\mu+p_4^\mu\right)^2$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。