Category: Theoretical mechanics

如果你也在 怎样代写理论力学Theoretical Mechanics PHYS354这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。理论力学Theoretical Mechanics建立科学抽象的力学模型（如质点、刚体等）。动力学和静力学都联系运动的物理原因——力，合称为动理学。有些文献把kinetics和dynamics看成同义词而混用，两者都可译为动力学，或把其中之一译为运动力学。此外，把运动学和动力学合并起来，将理论力学分成静力学和动力学两部分。

理论力学Theoretical Mechanics是研究物体机械运动的基本规律的学科。力学的一个分支。它是一般力学各分支学科的基础。理论力学一般分为三个部分：静力学、动力学与运动学。静力学研究作用于物体上的力系的简化理论及力系平衡条件；运动学只从几何角度研究物体机械运动特性而不涉及物体的受力；动力学则研究物体机械运动与受力的关系。动力学是理论力学的核心内容。理论力学的研究方法是从一些由经验或实验归纳出的反映客观规律的基本公理或定律出发，经过数学演绎得出物体机械运动在一般情况下的规律及具体问题中的特征。理论力学中的物体主要指质点、刚体及刚体系，当物体的变形不能忽略时，则成为变形体力学（如材料力学、弹性力学等）的讨论对象。静力学与动力学是工程力学的主要部分 。

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物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Motion in the Homogeneous Gravitational Field

According to the above-given program we have to at first formulate the equation of motion. Using (2.48) together with (2.43) and exploiting the equality of inertial and heavy mass we can write:
$$
\ddot{\mathbf{r}}=\mathbf{g} ; \quad \mathbf{g}=(0,0,-g) .
$$
The mass is eliminated; in the gravitational field all bodies are therefrom equally accelerated. It results in a
uniformly accelerated motion
as we have discussed it already in Sect. 2.1.2. We can directly take the former results $(2.30)$ and $(2.31)$ :
$$
\begin{aligned}
&\mathbf{v}(t)=\mathbf{v}\left(t_0\right)+\mathbf{g} \cdot\left(t-t_0\right) \
&\mathbf{r}(t)=\mathbf{r}\left(t_0\right)+\mathbf{v}\left(t_0\right)\left(t-t_0\right)+\frac{1}{2} \mathbf{g} \cdot\left(t-t_0\right)^2 .
\end{aligned}
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Linear Differential Equations

We refer to
$$
x^{(n)}(t)=\frac{d^n}{d t^n} x(t)
$$
as the $n$-th derivative of the function $x(t)$. A relation which contains one or more derivatives of a given function, where the $n$-th derivative appears as the highest,
$$
f\left(x^{(n)}, x^{(n-1)}, \ldots, \dot{x}, x, t\right)=0,
$$

is called a differential equation of $n$-th order. The goal is to derive the solution function $x(t)$ from such a relation. The basic dynamical equation of Classical Mechanics (2.43) written in Cartesian coordinates, e.g., has just this shape:
$$
m \ddot{x}_i-F_i\left(\dot{x}_1, \dot{x}_2, \dot{x}_3, x_1, x_2, x_3, t\right)=0, \quad i=1,2,3 .
$$
This is a coupled system of three differential equations of second order for the three functions $x_1(t), x_2(t), x_3(t)$.

Let us first focus, however, on a general relation of the type (2.95). The central statement is formulated in the following

Theorem 2.3.1 The general solution of a differential equation of $n$-th order (2.95) is an ensemble of solutions
$$
x=x\left(t \mid \gamma_1, \gamma_2, \ldots, \gamma_n\right),
$$
which depends on $n$ independent parameters $\gamma_1, \gamma_2, \ldots, \gamma_n$. Every set of $\gamma_i$ ‘s which are fixed in advance then leads to a special (particular) solution.

理论力学代写

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Motion in the Homogeneous Gravitational Field

根据上面给出的程序，我们必须首先制定运动方程。使用 $(2.48)$ 和 (2.43) 并利用愢性质量和重质量的相等性，我们可以写出:
$$
\ddot{\mathbf{r}}=\mathbf{g} ; \quad \mathbf{g}=(0,0,-g) .
$$
质量被消除; 在引力场中，所有物体都涭到同样的加速。正如我们在 Sect 中已经讨论过的那样，它会㝵致 匀速运动。
2.1.2. 我们可以直接取前一个结果 $(2.30)$ 和 $(2.31)$ :
$$
\mathbf{v}(t)=\mathbf{v}\left(t_0\right)+\mathbf{g} \cdot\left(t-t_0\right) \quad \mathbf{r}(t)=\mathbf{r}\left(t_0\right)+\mathbf{v}\left(t_0\right)\left(t-t_0\right)+\frac{1}{2} \mathbf{g} \cdot\left(t-t_0\right)^2 .
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Linear Differential Equations

我们指
$$
x^{(n)}(t)=\frac{d^n}{d t^n} x(t)
$$
作为 $n$ – 函数的导数 $x(t)$. 包含给定函数的一个或多个导数的关系，其中 $n$-th 导数显示为最高，
$$
f\left(x^{(n)}, x^{(n-1)}, \ldots, \dot{x}, x, t\right)=0,
$$
被称为微分方程 $n$ – 次订单。目标是导出解函数 $x(t)$ 从这样的关系。用笛卡尔坐标写成的经典力学的其本动力学方程 (2.43)，例 如，就是这样的形状:
$$
m \ddot{x}_i-F_i\left(\dot{x}_1, \dot{x}_2, \dot{x}_3, x_1, x_2, x_3, t\right)=0, \quad i=1,2,3 .
$$
这是三个函数的三个二阶微分方程的耦合系统 $x_1(t), x_2(t), x_3(t)$.
然而，让我们首先关注尖型 (2.95) 的一般关系。中心声明表述如下
定理 2.3.1 微分方程的通解 $n$-th 阶 (2.95) 是解的集合
$$
x=x\left(t \mid \gamma_1, \gamma_2, \ldots, \gamma_n\right),
$$
这取决于 $n$ 独立参数 $\gamma_1, \gamma_2, \ldots, \gamma_n$. 每一套 $\gamma_i$ 预先固定的’s 然后导致特殊 (特定) 解决方案。

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Forces

At the beginning of this chapter we recognized as the elementary task of each physical theory, in particular the Classical Mechanics, to derive conclusions from preformulated postulates (basis definitions, axioms). The axioms and the fundamental definition of mass are now available. The law of motion (2.42) and (2.43), respectively, have become the principal dynamical equation of Classical Mechanics. This equation is to be solved. As a rule, mathematically that means, for a given force $\mathbf{F}$, one has to solve a differential equation of second order.

More precise than the term force in this connection is, strictly speaking, the concept of the
‘Force Field’
$$
\mathbf{F}=\mathbf{F}(\mathbf{r}, \dot{\mathbf{r}}, t) .
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Theorem of Kinetic Energy

To each space point a force that acts on the mass point is assigned, which in general can even be time dependent and, additionally, may depend on the particle velocity. Dependence on acceleration $\ddot{\mathbf{r}}$, however, will not appear.

All the matter is built by elementary constituents (molecules, atoms, nucleons, electrons, …). Therefore, in the last analysis each force can be traced back to the interactions between these elementary constituents. To do this in all detail, however, is beyond the framework of Classical Mechanics which only asks for the consequences and not for the elementary causes of the forces. Normally one restricts oneself to mathematically as simple as possible and empirically reasoned model representations
Some frequently used examples are listed in the following:
(a) Weight, Gravitational Force
Each body is ‘heavy’. $1 \mathrm{~m}^3$ of iron is ‘heavier’ than $1 \mathrm{~cm}^3$ of iron. By this everyday experience a new material quantity is documented which is denoted as
gravitational (heavy) mass $m_h$.
It manifests itself in the ‘gravitational force’
$$
\mathbf{F}_g=m_h \mathbf{g},
$$
which acts on a stationary (motionless) mass point in the gravitational field of the earth. $g$ close to the earth’s surface is a nearly constant vector always pointing downwards in direction to the earth’s center. If we define this direction as the negative $x_3$ direction of a Cartesian coordinate system then we write
$$
\mathbf{g}=-(0,0, g) ; \quad g=9.81 \mathrm{~m} \mathrm{~s}^{-2} \text { ‘gravity acceleration’. }
$$

理论力学代写

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Forces

在本章的开头，我们认识到从预先制定的假设（其本定义、公理）得出结论是每个物理理论，特别是经典力学的其本任务。现在可 以获得质量的公理和甚本定义。运动定律 (2.42) 和 (2.43) 分别成为经典力学的主要动力方程。这个方程要解。通常，从数学 上讲，这意味着，对于给定的力 $\mathbf{F}$ ，必须求解一个二阶微分方程。
在这方面，比力更精确的是，严格来说，是 “力场”的概念
$$
\mathbf{F}=\mathbf{F}(\mathbf{r}, \dot{\mathbf{r}}, t)
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Theorem of Kinetic Energy

为每个空间点分配一个作用在质点上的力，这通常甚至可以是时间相关的，此外，还可以取决于粒子速度。对加速度的依赖苔，但 不会出现。
所有物质都是由其本成分（分子、原子、核子、电子…..) 构成的。因此，在最后的分析中，每个力都可以追溯到这些甚本成分之 间的相互作用。然而，详细地做到这一点超出了经典力学的框架，后者只要求结果而不是力的甚本原因。通常人们将自己限制在数 学上尽可能简单和经验推理的模型表示
下面列出了一些常用的例子:
(a) 重量，重力
每个物体都是“重的”。 $1 \mathrm{~m}^3$ 铁比“重” $1 \mathrm{~cm}^3$ 铁。通过这种日常经验，记录了一种新的物质数量，表示为
引力 (重) 质量 $m_h$.
它体现在”万有引力”中
$$
\mathbf{F}_g=m_h \mathbf{g}
$$
它作用于地球引力场中一个静止 (静止) 的质点。 $g$ 靠近地球表面的是一个几乎恒定的矢量，始終向下指向地球中心。如果我们将 此方向定义为负 $x_3$ 笛卡尔坐标系的方向，然后我们写
$$
\mathbf{g}=-(0,0, g) ; \quad g=9.81 \mathrm{~m} \mathrm{~s}^{-2} \text { ‘gravity acceleration’. }
$$

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博弈论代写

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物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Theorem of Angular Momentum

The angular momentum of a particle is defined as
$$
\boldsymbol{L}{O}=\boldsymbol{r} \times \boldsymbol{P}=\boldsymbol{r} \times(m v) . $$ Similar to the concept of moment, it can also be decomposed into three components in the three axes, i.e., $$ \boldsymbol{L}{O}=L_{x} \boldsymbol{i}+L_{y} \boldsymbol{j}+L_{z} \boldsymbol{k} .
$$
The derivative of the angular momentum is
$$
\begin{aligned}
\dot{\boldsymbol{L}}{O} &=\dot{\boldsymbol{r}} \times m v+\boldsymbol{r} \times m \dot{\boldsymbol{v}} \ &=\boldsymbol{v} \times m \boldsymbol{v}+\boldsymbol{r} \times m a \ &=\boldsymbol{r} \times \boldsymbol{F} \ &=M{O}(\boldsymbol{F}) .
\end{aligned}
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Theorem of Kinetic Energy

“Work” is defined as the cross product of the force and the corresponding displacement, which is formulated as
$$
\begin{aligned}
W &=\boldsymbol{F} \cdot \boldsymbol{r} \
&=F s \cos \varphi,
\end{aligned}
$$
where $\boldsymbol{F}$ is a constant force, $s$ is the magnitude of the displacement, and $\varphi$ is the angle between the lines of the applied force and the displacement, as shown in Fig. 13.1. This means that the work represents the actual contribution of the force to the displacement, and it can be understood that the displacement times the projection quantity of the force along the line of displacement. Notably, the work is a scalar, whose unit is $\mathrm{J}$, which is in memory of the great scientist Joule.
For an arbitrary force, the work should be expressed via integration
$$
W=\int_{C} \boldsymbol{F} \cdot \mathrm{d} \boldsymbol{r}
$$

$$
\begin{aligned}
&=\int_{C} F \cos \varphi \mathrm{d} s \
&=\int_{C} F v \cos \varphi \mathrm{d} t .
\end{aligned}
$$

理论力学代写

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Theorem of Angular Momentum

粒子的角动量定义为
$$
\boldsymbol{L} O=\boldsymbol{r} \times \boldsymbol{P}=\boldsymbol{r} \times(m v) .
$$
与矩的概念类似，也可以在三个轴上分解成三个分量，即，
$$
\boldsymbol{L} O=L_{x} \boldsymbol{i}+L_{y} \boldsymbol{j}+L_{z} \boldsymbol{k} .
$$
角动量的导数是
$$
\dot{\boldsymbol{L}} O=\dot{\boldsymbol{r}} \times m v+\boldsymbol{r} \times m \dot{\boldsymbol{v}} \quad=\boldsymbol{v} \times m \boldsymbol{v}+\boldsymbol{r} \times m a=\boldsymbol{r} \times \boldsymbol{F} \quad=M O(\boldsymbol{F}) .
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Theorem of Kinetic Energy

“功”定义为力和相应位移的叉积，公式为
$$
W=\boldsymbol{F} \cdot \boldsymbol{r} \quad=F s \cos \varphi,
$$
在哪里 $\boldsymbol{F}$ 是恒力， $s$ 是位移的大小，并且 $\varphi$ 是作用力线与位移线之间的夹角，如图 13.1 所示。这意味着功代表了力对位移的实际贡 献，可以理解为位移乘以力沿位移线的投影量。值得注意的是，工作是一个标量，其单位是 J，这是为了纪念伟大的科学家焦耳。 对于任意力，工作应该通过积分来表达
$$
\begin{gathered}
W=\int_{C} \boldsymbol{F} \cdot \mathrm{d} \boldsymbol{r} \
=\int_{C} F \cos \varphi \mathrm{d} s \quad=\int_{C} F v \cos \varphi \mathrm{d} t .
\end{gathered}
$$

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

如果你也在 怎样代写理论力学Theoretical Mechanics PHYS61000这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。理论力学Theoretical Mechanics建立科学抽象的力学模型（如质点、刚体等）。动力学和静力学都联系运动的物理原因——力，合称为动理学。有些文献把kinetics和dynamics看成同义词而混用，两者都可译为动力学，或把其中之一译为运动力学。此外，把运动学和动力学合并起来，将理论力学分成静力学和动力学两部分。

理论力学Theoretical Mechanics是研究物体机械运动的基本规律的学科。力学的一个分支。它是一般力学各分支学科的基础。理论力学一般分为三个部分：静力学、动力学与运动学。静力学研究作用于物体上的力系的简化理论及力系平衡条件；运动学只从几何角度研究物体机械运动特性而不涉及物体的受力；动力学则研究物体机械运动与受力的关系。动力学是理论力学的核心内容。理论力学的研究方法是从一些由经验或实验归纳出的反映客观规律的基本公理或定律出发，经过数学演绎得出物体机械运动在一般情况下的规律及具体问题中的特征。理论力学中的物体主要指质点、刚体及刚体系，当物体的变形不能忽略时，则成为变形体力学（如材料力学、弹性力学等）的讨论对象。静力学与动力学是工程力学的主要部分 。

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物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Rotation on a Fixed Axis

As shown in Fig. 8.3, if we impose a moment on a door, the door will be closed with respect to a fixed axis. This type of motion is also a basic motion, termed as rotation with respect to a fixed axis. In this rotation process, there always exists a fixed axis on the rigid body. This type of motion takes some special features. If we look through the positive direction of $z$-axis in Fig. 8.3, we can find the orbit of an arbitrary point on the rigid body in rotation, which is actually a circle.

To depict the motion of the rigid body, we introduce the angular displacement $\varphi$, whose sign also obeys the right-hand screw law. The angular velocity can be defined as
$$
\omega=\lim _{\Delta t \rightarrow 0} \frac{\Delta \varphi}{\Delta t}=\dot{\varphi} .
$$
The angular velocity can also be related with the frequency via
$$
\omega=2 \pi f .
$$
Introducing the concept of rotation velocity $n$ with the unit of $1 / \mathrm{min}$, one has

$$
\omega=\frac{2 \pi n}{60}=\frac{\pi n}{30} .
$$
Similarly, the angular acceleration can be further defined as
$$
\varepsilon=\lim _{\Delta t \rightarrow 0} \frac{\Delta \omega}{\Delta t}=\dot{\omega}=\ddot{\varphi} .
$$
The above relation can be analogous to the displacement, velocity, and acceleration defined in the last chapter.

If the rigid body is in rotation with respect to an axis, any point on the rigid body is in a circular motion. As shown in Fig. 8.4, the radius $r$ is the vertical distance from the axis to the arbitrary point, $s$ is the arc length, and $\varphi$ is the corresponding angular displacement. We then have the following geometric relation:
$$
s=r \varphi .
$$
Taking derivatives on both sides of the above equation, one has
$$
\begin{aligned}
&v=\dot{s}=r \dot{\varphi}=\omega r, \
&a_{\tau}=\dot{v}=\ddot{s}=r \ddot{\varphi}=\varepsilon r .
\end{aligned}
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Relative Velocity

We consider two points on the planar figure $A$ and $B$, which have the velocity $v_{A}$ and $v_{B}$, respectively, as schematized in Fig. 9.1. We normally name point $A$ as the base point, as it is a reference point. There is a relative velocity $v_{B A}$, with the meaning that $A$ is the base point. As a result, we know that $v_{B A}$ is not equal to $v_{A B}$. According to the velocity superposition, one has
$$
v_{B}=v_{A}+v_{B A},
$$
where the direction of the relative velocity $\boldsymbol{v}_{B A}$ is perpendicular to the line $A B$, as point $B$ rotates with respect to point $A$ in a circular motion. From the above formula, we can solve the velocity of any point on the planar figure if the base point is given. Therefore, this method of velocity composition is called “Method of base point”.
As a consequence, if we decompose the above velocities in the direction of line $A B$, then one has
$$
\begin{aligned}
\left.\boldsymbol{v}{B}\right|{A B} &=\left.\boldsymbol{v}{A}\right|{A B}+\left.\boldsymbol{v}{B A}\right|{A B} \
&=\left.\boldsymbol{v}{A}\right|{A B} .
\end{aligned}
$$
This means the projections of the velocities of the two points are equal along their connection line. In fact, this is the second method to study the velocity composition, which is termed as “Method of velocity projection”. As shown in Fig. 9.2, if we have known the angles between the velocities and line $A B$, we then have the relation
$$
v_{A} \cos \alpha=v_{B} \cos \beta .
$$

理论力学代写

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Rotation on a Fixed Axis

如图 8.3 所示，如果我们在门上施加一个力矩，门将相对于固定轴关闭。这种类型的运动也是一种其本运动，称为相对于固定轴的
旋转。在这个旋转过程中，刚体上总是存在一个固定轴。这种美型的运动具有一些特殊的特征。如果我们从正方向看 $z$ 在图 $8.3$ 中，我们可以找到刚体上任意一点的旋转轨道，它实际上是一个圆。
为了描述刚体的运动，我们引入角位移 $\varphi$ ，其符昊也服从右手螺旋定律。角速度可以定义为
$$
\omega=\lim {\Delta t \rightarrow 0} \frac{\Delta \varphi}{\Delta t}=\dot{\varphi} $$ 角速度也可以通过以下方式与频率相关 $$ \omega=2 \pi f $$ 介绍旋转速度的概苡以 $1 / \mathrm{min}$,一个有 $$ \omega=\frac{2 \pi n}{60}=\frac{\pi n}{30} $$ 类似地，角加速度可以进一步定义为 $$ \varepsilon=\lim {\Delta t \rightarrow 0} \frac{\Delta \omega}{\Delta t}=\dot{\omega}=\ddot{\varphi} .
$$
上述关系可以类比于上一章定义的位移、速度和加速度。
如果刚体相对于轴旋转，则刚体上的任何点都在做圆周运动。如图 $8.4$ 所示，半径 $r$ 是从轴到任意点的垂直距离， $s$ 是弧长，并且 $\varphi$ 是相应的角位移。然后我们有以下几何关系:
$$
s=r \varphi .
$$
对上式两边取导，有
$$
v=\dot{s}=r \dot{\varphi}=\omega r, \quad a_{\tau}=\dot{v}=\ddot{s}=r \ddot{\varphi}=\varepsilon r .
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Relative Velocity

我们考虞平面图形上的两个点 $A$ 和 $B$ ，具有速度 $v_{A}$ 和 $v_{B}$ ，分别如图 $9.1$ 所示。我们通常命名点 $A$ 作为基点，因为它是参考点。有一 个相对速度 $v_{B A}$, 意思是 $A$ 是基点。结果，我们知道 $v_{B A}$ 不等于 $v_{A B}$. 根据速度㖩加，有
$$
v_{B}=v_{A}+v_{B A}
$$
其中相对速度的方向 $v_{B A}$ 垂直于线 $A B$, 作为点 $B$ 相对于点旋转 $A$ 在圆周运动中。由上式可知，只要蛤定基点，就可以求解平面图
形上任意一点的速度。因此，这种速度合成方法被称为“基点法”。
因此，如果我们在线的方向上分解上述速度 $A B$ ，那么一个有
$$
\boldsymbol{v} B|A B=\boldsymbol{v} A| A B+\boldsymbol{v} B A|A B \quad=\boldsymbol{v} A| A B
$$
这意味着两点的速度投影沿它们的连接线相等。实际上，这是研究速度成分的第二种方法，被称为“速度投影去”。如图 $9.2$ 所示， 如果我们知道速度和线之间的夹角 $A B$ ，我们就有了关系
$$
v_{A} \cos \alpha=v_{B} \cos \beta .
$$

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微观经济学代写

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它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

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根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

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物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Equilibrium Equations for One Rigid Body System

Let us continue to discuss the equilibrium conditions of the general coplanar force group. As mentioned in Chap. 4, the equilibrium conditions are that the principal vector and principal moment are both zeroes:
$$
\begin{aligned}
&\boldsymbol{R}=0 \
&M=0
\end{aligned}
$$
In the Cartesian coordinate system, the above formulas are expressed as
$$
\begin{aligned}
&\Sigma X=0, \
&\Sigma Y=0, \
&\Sigma M_{A}=0 .
\end{aligned}
$$
This group of formulas includes two equations on force, and one equation on moment, so it is normally named as one moment format. In fact, there are also some other formats on the equilibrium conditions. For example, the two-moment format can be written as
$$
\begin{aligned}
&\Sigma X=0 \
&\Sigma M_{A}=0 \
&\Sigma M_{B}=0
\end{aligned}
$$
The three-moment format can be expressed as
$$
\begin{aligned}
&\Sigma M_{A}=0 \
&\Sigma M_{B}=0 \
&\Sigma M_{C}=0
\end{aligned}
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Rigid Multi-body System

The previous discussions are only confined to one rigid body. However, in most cases, we will face a system, which is assembled by several rigid bodies via constraints. This system is named as “rigid multi-body system”. There are two types of forces for this kind of system. One is the external force, which comes from the other objects outside the system, and the other is internal force, which is the interaction force among the rigid bodies in the system. For the rigid multi-body system, we have the following rules:
(1) When the whole system is in equilibrium, every rigid body in the system must be in equilibrium.
(2) We can select a portion of the system as an object, or can choose the whole system to investigate.
(3) When we consider the total system, the internal forces among the subsystems do not appear; and when we analyze one subsystem, it endures the action forces from the other subsystems.
(4) The action and reaction forces always appear together, with the opposite directions.
(5) For a system including $n$ rigid bodies, the number of the individual objects we can choose is $n$.

It can be seen that, for a rigid multi-body system including $n$ rigid bodies, we can write down $3 n$ equilibrium equations totally. If the number of the unknowns is equal to that of the equilibrium equations, all of these unknowns can be solved, and the case is called determinate problem. And vice versa, if the number of the unknowns is bigger than that of the equilibrium equations, not all of these unknowns can be solved, and the case is called indeterminate problem. How to solve the indeterminate problem needs considering the deformation of the object, which is out of the range of Statics.

理论力学代写

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Equilibrium Equations for One Rigid Body System

让我们继续讨论一般共面力群的平衡条件。如第 1 章所述。4、平衡条件是主向量和主矩都为零:
$$
\boldsymbol{R}=0 \quad M=0
$$
在笛卡尔坐标系中，上述公式表示为
$$
\Sigma X=0, \quad \Sigma Y=0, \Sigma M_{A}=0 .
$$
这组公式包括两个力方程和一个力矩方程，因此通常称为一力矩格式。事实上，平衡条件上还有一些其他的格式。例如，两矩格式 可以写为
$$
\Sigma X=0 \quad \Sigma M_{A}=0 \Sigma M_{B}=0
$$
三矩格式可以表示为
$$
\Sigma M_{A}=0 \quad \Sigma M_{B}=0 \Sigma M_{C}=0
$$

物理代写|理论力学代写Theoretical Mechanics代考|Rigid Multi-body System

前面的讨论只限于一个刚体。然而，在大多数情况下，我们将面临一个由多个刚体通过约束组装而成的系统。该系统被称为“刚性 多体系统”。这种㒶统有两种力。一种是外力，来自系统外的其他物体，另一种是内力，是系统内刚体之间的相互作用力。对于刚 体多体系统，我们有如下规则:
(1)当整个㒶统处于平衡状态时，系统中的每个刚体都必须处于平衡状态。
(2)我们可以选择系统的一部分作为对象，也可以选择整个系统进行调育。
（3）当我们考慮整个系统时，子系统之间的内力不出现；当我们分析一个子系统时，它会承受来自其他子系统的作用力。
(4) 作用力和反作用力总是同时出现，方向相反。
(5) 对于一个系统，包括 $n$ 刚体，我们可以选择的单个物体的数量是 $n$.
可以看出，对于刚体多体系统，包括 $n$ 刚体，我们可以写下 $3 n$ 完全平衡方程。如果末知数的个数等于平衡方程的个数，则这些末 知数都可以求解，这种情况称为确定问题。反之亦然，如果末知数的个数大于平衡方程的个数，则并非所有这些末知数都可以求 解，这种情况称为不定问题。如何解决不定问题需要考虞物体的弯形，这超出了静力学的范围。

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理论力学Theoretical mechanics理论力学是研究物体机械运动的基本规律的学科。力学的一个分支。它是一般力学各分支学科的基础。理论力学一般分为三个部分：静力学、动力学与运动学。静力学研究作用于物体上的力系的简化理论及力系平衡条件；运动学只从几何角度研究物体机械运动特性而不涉及物体的受力；动力学则研究物体机械运动与受力的关系。动力学是理论力学的核心内容。

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物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Flexible cable

An object is often constrained by a flexible cable, which means that the cable provides a reactive force to confine the object. As shown in Fig. 3.1, a ball is hung by a rope on the ceiling. If there is no force from the rope, the ball will go downward to the ground. This fact manifests that a reactive force from the cable must exist to balance the gravity of the ball. We first relieve the constraint, only investigating the object. This process is called isolation, and the object is called a free body now. The force from the rope deviates from the object, along the contraction direction of the rope. We use the symbol $\boldsymbol{T}$ to represent the force, with the meaning of tension.

Similarly, the belt of a wheel can transport some objects from one position to another, and the belt is normally in tension. We analyze the wheel, and it endures the pulling force from the belt, as shown in Fig. 3.2. The tension also deviates from the wheel, along the contraction direction of the belt.

物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Smooth contact surface

As shown in Fig. 3.3, an object is lying on a desk. If there is no supporting force from the desk, the object will go downward to the ground. This means the desk provides a reactive force to ensure the constraint of the object. This kind of constraint is called smooth contact surface constraint, where the friction is neglected. The direction of the reactive force from the contact surface is normal to this surface, pointing inside to the object. The action line of the reactive force can also be determined considering that it is perpendicular to the tangential line of the contact surface. As shown in Fig. 3.4, an object is put on a curved surface. We first relieve the constraint, leaving only a free body. To determine the direction of the reactive force from the curved surface, we can draw the tangential line between the ball and the curved surface. Then the force is vertical to this tangential line.

Figure $3.5$ shows the contact of two gears, where the teeth are contacting with each other to transmit torques. Select one tooth, and it undergoes the force from the neighborhood tooth. Relieving the constraint of the neighborhood tooth, the reactive force of the first tooth is perpendicular to the tangent line of the contact surface, as demonstrated in Fig. 3.6.

Another example is a slender bar put in a trough. There are three contact points which can produce reactive forces. These reactive forces are from the smooth contact surfaces, which can be dictated as the schematic displayed in Fig. 3.7. At point $A$, a point from the bar is contacting with a planar surface, and the tangential line is of the same direction with the surface. Point $B$ is similar to $A$. At point $C$, a point from the trough is contacting with the bar surface, and the tangential line can also be marked.

理论力学代写

物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Flexible cable

物体通常受到柔性电缆的约束，这意味着电缆提供了反作用力来限制物体。如图 3.1 所示，一个球被一根绳子挂在天花板上。如果绳子没有力，球会向下落到地面。这一事实表明，必须存在来自电缆的反作用力来平衡球的重力。我们首先解除约束，只调查对象。这个过程被称为隔离，物体现在被称为自由体。来自绳索的力沿着绳索的收缩方向偏离物体。我们使用符号吨代表力量，有张力的意思。

同样，轮子的皮带可以将一些物体从一个位置运送到另一个位置，并且皮带通常处于张紧状态。我们分析车轮，它承受皮带的拉力，如图 3.2 所示。张力也沿着皮带的收缩方向偏离轮子。

物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Smooth contact surface

如图 3.3 所示，一个物体躺在桌子上。如果没有来自桌子的支撑力，物体将向下落到地面。这意味着桌子提供了一个反作用力来确保物体的约束。这种约束称为光滑接触面约束，忽略摩擦。来自接触表面的反作用力的方向垂直于该表面，指向内部的物体。反作用力的作用线也可以考虑垂直于接触面的切线来确定。如图 3.4 所示，一个物体被放置在一个曲面上。我们首先解除约束，只留下一个自由体。为了确定曲面反作用力的方向，我们可以画出球和曲面之间的切线。

数字3.5显示了两个齿轮的接触，其中齿相互接触以传递扭矩。选择一颗牙齿，它会受到邻近牙齿的作用力。解除邻齿的约束，第一个齿的反作用力垂直于接触面的切线，如图 3.6 所示。

另一个例子是放在槽中的细长条。三个接触点可以产生反作用力。这些反作用力来自光滑的接触表面，如图 3.7 所示。在点一个，从杆的一点与平面接触，切线与该表面的方向相同。观点乙类似于一个. 在点C，从槽的一点与钢筋表面接触，也可以标记切线。

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

如果你也在 怎样代写理论力学Theoretical mechanics PHYS310这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。理论力学Theoretical mechanics依据一些基本概念和反映理想物体运动基本规律的公理、定律作为研究的出发点。例如，静力学可由五条静力学公理演绎而成；动力学是以牛顿运动定律、万有引力定律为研究基础的。理论力学的另一特点是广泛采用数学工具，进行数学演绎，从而导出各种以数学形式表达的普遍定理和结论 。

理论力学Theoretical mechanics理论力学是研究物体机械运动的基本规律的学科。力学的一个分支。它是一般力学各分支学科的基础。理论力学一般分为三个部分：静力学、动力学与运动学。静力学研究作用于物体上的力系的简化理论及力系平衡条件；运动学只从几何角度研究物体机械运动特性而不涉及物体的受力；动力学则研究物体机械运动与受力的关系。动力学是理论力学的核心内容。

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物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Force

Force is the mechanical integration of different objects, which will cause the variation of motion state and deformation of the objects. The first influence is the so-called external effect and the second is the internal effect. However, the main object in this course is the rigid body, which is assumed to never deform throughout this textbook. In other words, our goal is only to examine the equilibrium and motion laws for rigid bodies.

In engineering, we often name force as load, such as wind load, snow load, rain load, seismic or earthquake load, and electromagnetic load. The normally seen forces can be divided into two groups, i.e., the concentrated force and the distributed force. As shown in Fig. 2.1, a concentrated force is modeled as being acted at only one point, and a distributed force is abstracted as being applied on an area or a length span of the object. In the real world, there are no concentrated forces, and “concentrated force” is only a perfect model. When the action area is small enough, such as a needle penetrating into the skin can be considered as a concentrated force. As a consequence, the unit of the concentrated force is $\mathrm{N}$ or $\mathrm{kN}$, and that of the distributed force is $\mathrm{N} / \mathrm{m}$ or $\mathrm{kN} / \mathrm{m}$ (force per unit length). Notice that $\boldsymbol{P}$ is a vector and $q(x)$ is a scalar in Fig. 2.1, for $q(x)$ denotes the line density of the load.

As is well known, there are three essential elements of the force, namely, magnitude, direction, and point of action. A force $\boldsymbol{F}$ can be expressed as $\boldsymbol{F}=\boldsymbol{F} \boldsymbol{n}$, where $F$ is the magnitude of the force and $\boldsymbol{n}$ is the unit vector. We then have
$$
F=|\boldsymbol{F}| .
$$

物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Axioms in Statics

Based upon a lot of observations and practices, scientists and engineers have concluded several axioms in Statics. They have already been proved to be true in practice, and there is no need to prove them from the mathematical viewpoint. We only master the conclusions and don’t deal with the details.
Axiom 1 Two forces in equilibrium axiom
If two forces acting on a rigid body are in equilibrium, they must have the same magnitude, opposite directions, and they are along the same action of line. Otherwise, the rigid body cannot be balanced. In this case, the rigid body can be named as a two-force member or two-force bar, as shown in Fig. 2.5. The key point is that there are only two points on the rigid body enduring forces, and the final resultant forces at these two points have the above relations. We always remember that two points determine one line, and the two forces must be collinear.
The relation of the two forces in Fig. $2.5$ is
$$
\begin{aligned}
&\boldsymbol{F}=-\boldsymbol{F}^{\prime}, \
&F=F^{\prime}
\end{aligned}
$$

理论力学代写

物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Force

力是不同物体的机械结合，会引起物体运动状态的变化和变形。第一个影响是所谓的外部影响，第二个是内部 影响。但是，本课程的主要对象是刚体，在本教科书中假定它永远不会变形。换句话说，我们的目标只是检查 刚体的平衡和运动定律。
在工程中，我们常将力称为荷载，如风荷载、雪荷载、雨荷载、地震或地震荷载、电磁荷载等。通常看到的力 可以分为两类，即集中力和分散力。如图 2.1所示，集中力被建模为仅作用在一个点上，而分布力被抽象为施加 在对象的一个区域或长度跨度上。在现实世界中，没有集中力量，“集中力量”只是一个完美的模型。当作用区 域足够小时，比如针刺入皮肤，可以认为是一种集中的力量。因此，集中力的单位是 $\mathrm{N}$ 或者 $\mathrm{kN}$ ，分布力为 $\mathrm{N} / \mathrm{m}$ 或者 $\mathrm{kN} / \mathrm{m}$ (每单位长度的力)。请注意 $\boldsymbol{P}$ 是一个向量并且 $q(x)$ 是图 $2.1$ 中的一个标量，对于 $q(x)$ 表示负载的 线密度。
众所周知，力有三个基本要素，即大小、方向和作用点。力 $\boldsymbol{F}$ 可以表示为 $\boldsymbol{F}=\boldsymbol{F} \boldsymbol{n}$ ，在哪里 $F$ 是力的大小和 $\boldsymbol{n}$ 是单位向量。然后我们有
$$
F=|\boldsymbol{F}| .
$$

物理代考|理论力学代考THEORETICAL MECHANICS代考|Axioms in Statics

基于大量的观察和实践，科学家和工程师得出了静力学中的几个公理。它们已经在实践中被证明是正确的，不 需要从数学的角度来证明它们。我们只掌握结论，不处理细节。
公理 1 平衡公理中的两个力
如果作用在刚体上的两个力处于平衡状态，则它们的大小必须相同，方向相反，并且沿相同的线作用。否则，
刚体无法平衡。在这种情况下，刚体可以命名为二力构件或二力杆，如图 $2.5$ 所示。关键是刚体承受力上只有 两点，这两点的最終合力有上述关系。我们永远记得，两点定一条线，两股力一定在一条线上。
图 2 两种力的关系 $2.5$ 是
$$
\boldsymbol{F}=-\boldsymbol{F}^{\prime}, \quad F=F^{\prime}
$$

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。